一、高能强子-强子、核-核碰撞中多重数分布的长程关联（论文文献综述）
吴小超[1]（2021）在《AMPT模拟事件中横动量和多重数涨落的逐事件分析》文中认为
徐振宇[2]（2021）在《RHIC束流扫描能区正反粒子椭圆流劈裂的AMPT模拟分析》文中研究指明为了探索QCD相图在较高重子化学势下的结构,RHIC（Relativistic Heavy Ion Collider）开始了束流能量扫描实验BES（Beam Energy Scan）。第一期束流能量扫描实验（BES-I）观测到了粒子与反粒子椭圆流劈裂的程度随碰撞能量的降低而增大的现象,说明作为产生QGP重要证据的椭圆流的组分夸克数标度在束流扫描能区较低能量下不再成立,同时平均横动量相对动力学涨落的结果表明在BES-I实验中可能发生了一阶相变。多相输运模型AMPT（A Multi-Phase Transport）包含了部分子相的相互作用以及夸克组合过程,能够用于研究核核碰撞的动力学演化过程。本文基于AMPT模型,研究RHIC束流扫描能区的椭圆流以及平均横动量的相对动力学涨落,以获得对该能区系统早期性质的认识。为了理解RHIC束流扫描能区正反粒子椭圆流存在差异的现象,我们研究了部分子级联、强子级联以及夸克组合过程对粒子与反粒子椭圆流及其差值的影响。在分析椭圆流的过程中,利用了模型中默认的反应平面。由AMPT模型获得了π+和π-、K+和K-的椭圆流,发现其粒子与反粒子的结果无明显差异。而对于p和（?）,我们发现（?）的椭圆流明显大于p的椭圆流,并且二者椭圆流劈裂的程度随着碰撞能量的降低而增大。我们讨论了质子与反质子椭圆流劈裂的形成原因,包括部分子级联过程、夸克组合过程以及强子级联过程。重点研究了模型中的强子化机制对p和（?）椭圆流劈裂的影响,发现强子化机制对p和（?）椭圆流劈裂的形成有着不可忽视的贡献。通过将夸克动力学组合机制（Dynamical Quark Coalescence Mechanism,DQCM）引入AMPT模型,实现夸克在相空间中组合形成强子,并与原始AMPT模型中夸克在坐标空间中组合的结果进行了比较。由于椭圆流的大小依赖于粒子的横动量,并且与平均横动量的动力学涨落之间存在着关联,因此利用DQCM AMPT研究椭圆流时,分析强子化方式对与横动量相关的变量(如平均横动量的相对动力学涨落Φdyn)的影响可以更好地理解流的产生机制。我们用AMPT模型计算了碰撞能量√（SNN）=7.7–200 Ge V的Au+Au碰撞和√（SNN）=2.76 Te V的Pb+Pb碰撞中带电强子的相对动力学涨落Φdyn。计算结果表明在较高能量（200 Ge V和2.76 Te V）下,带电强子的Φdyn对强子化方式的改变不敏感;而在较低能量（19.6 Ge V）下,带电强子的Φdyn在这两种强子化方式下的结果存在明显差异。基于AMPT模型中系统不同演化阶段的强子信息,讨论了强子化方式对Φdyn的直接影响以及通过共振态衰变而产生的间接影响。将这两种夸克组合图像下的结果与实验结果进行比较,发现基于坐标空间组合图像的原始AMPT可以解释较高能量下的实验数据,基于相空间组合图像的DQCM AMPT可以再现大部分实验结果。基于DQCM AMPT和原始AMPT模型,分析了不同强子化方式下强子椭圆流和横动量谱的表现行为。首先分析夸克在坐标空间组合图像和相空间组合图像下强子横动量谱的特点,发现反质子的横动量谱对强子化方式的改变比较敏感。讨论了反质子横动量谱以及强子椭圆流对介子尺度和重子尺度的依赖,并分析了反质子椭圆流对介子尺度依赖的产生原因。针对质子与反质子椭圆流对介子尺度依赖程度不同的特点,研究了两种强子化方式下质子与反质子椭圆流及其差值的表现行为。结果表明,基于相空间组合图像的DQCM AMPT可以部分解释实验上的观测到的质子与反质子的椭圆流之差。最后我们将DQCM AMPT和原始AMPT中椭圆流的结果与实验数据进行了对比。
张善良[3]（2020）在《相对论重离子碰撞中规范玻色子标记的整体喷注产生》文中研究说明布鲁克海文国家实验室的相对论重离子碰撞机（RHIC）和欧洲核子中心更高能量的大型强子对撞机（LHC）的大量实验结果验证了在高能核-核对心碰撞中产生了高温高密的,近似局部平衡的强相互作用的物质形态-夸克胶子等离子体（QGP）。初始硬散射过程产生的高能部分子穿过QGP时,会与夸克胶子等离子体中的部分子发生弹性散射或韧致辐射导致能量损失。这种高能部分子通过强相互作用导致能量损失的过程叫做喷注淬火。喷注淬火是研究QGP性质的一个很好的硬探针。实验学家已经在RHIC和LHC的实验中观察到喷注淬火效应的存在证据,如大横动量强子产额的压低,双喷注和光子标记喷注的大横动量不对称度的偏移,以及整体喷注内部结构的修正。因为规范玻色子不参与强相互作用,其穿过QGP几乎不损失能量,所以规范玻色子的能量近似为其标记的喷注的初始能量。因此规范玻色子标记喷注过程是研究喷注淬火效应的一个黄金渠道。我们采用基于高阶矩阵元组合部分子簇射机制的事件生成器模拟在质子-质子（pp）碰撞中的规范玻色子标记的喷注事件,然后用3+1维流体模型提供QGP的演化信息,最后用线性玻尔兹曼输运模型模拟喷注在介质中的传播以及介质激发。我们利用这一套模型框架,首先通过对规范玻色子与其标记的整体喷注的关联的介质修正来研究相对论重离子碰撞中的喷注淬火效应以及相关问题;然后我们将团簇强子化机制推广到铅-铅碰撞中,详细的计算了规范玻色子标记的带电强子的介质修正和喷注内部结构的介质影响;另外,我们在国际上首次定量的研究了高能核-核碰撞中多喷注事件的整体几何性质-横截面球度（Transverse sphericity）分布,并对其介质修正机制进行了详细的讨论。我们首先计算了在质子-质子和铅-铅碰撞中的Z0标记整体喷注的方位角关联△ΦZj=|ΦZ-Φjet|,横动量不平衡xZj=pTjet/pTZ分布以及不平衡度的平均值,平均每个Z0玻色子标记的喷注数RZj=NZj/NZ。我们给出了当前国际上对高能重离子碰撞中的Z0标记整体喷注过程的四个实验可观测量最好的理论描述。我们发现高阶矩阵元计算和对软共线辐射的重求和计算对Z0玻色子与其标记喷注的方位角关联△ΦZj和横动量不平衡分布xZj都有非常大的贡献。对△ΦZj的结果分析中,我们发现是Z0玻色子标记多重喷注事件产额的减少导致了△ΦZj在铅-铅碰撞中的压低,我们并没有在LHC能量标度下发现明显的喷注横动量展宽效应。喷注绝对能量的减少导致了xZj分布在铅-铅碰撞中有明显的偏移,我们对定量计算发现大横动量规范玻色子标记的喷注会损失更多份额的能量。喷注绝对产额的减少导致了RZj整体被压低,我们定量的分析发现大横动量规范玻色子标记的喷注产额损失的更少。我们发现不同规范玻色子横动量区间内的喷注横动量谱的核修正因子先减小,达到最小值后平滑上升,这与规范玻色子横动量区间内的喷注横动量谱分布密切相关。我们对部分子层次的喷注内部横动量分布计算表明,喷注轴附近的少数高能部分子携带喷注绝大部分横动量,这些高能部分子与介质相互作用辐射的胶子将喷注轴附近的横动量携带到远离喷注轴的位置。我们也计算了γ/W/H玻色子与其标记喷注的关联的介质修正,发现它们与Z0标记喷注有类似的介质修正效应。我们比较Z0玻色子标记喷注与希格斯玻色子标记喷注过程的介质修正,发现胶子喷注在真空和热密介质中都会经历更多的相互作用而损失更多份额的动量。为了进一步研究喷注介质相互作用对带电强子产额和喷注内部结构的影响,我们将团簇强子化机制推广到铅-铅碰撞中,即把末态同一条胶子线上的正反夸克组成色单态的团簇,再由团簇级联衰变到末态强子。在这个模型框架下,我们计算了 Z0玻色子与其标记的带电强子的方位角分布△ΦZh,带电强子的横动量pTch谱,相对于Z0玻色子横动量的劈裂函数以及它们的核修正因子,我们的模型能同时比较好的描述CMS和ATLAS的实验结果。同时我们发现,大横动量带电强子主要集中在Z0玻色子的反方向,其在铅-铅碰撞中的产额减少并且分布更加集中,而小横动量带电强子分布在整个相空间,其在铅-铅碰撞中的产额大量增加并且分布更加分散。除此以外,我们也记录了每次参与强相互作用的热密介质中部分子信息,我们将这些部分子定义为负部分子。我们发现负部分子贡献的强子（负强子）均匀的分布在整个相空间,其对小横动量强子产额贡献尤为重要,但是其产额随着pTch增加而减小。然后,我们详细的计算了光子标记整体喷注的喷注形状、劈裂函数以及单喷注的碎裂函数,我们的数值结果都与已有的实验数据符合的比较好。喷注部分子与热密介质的相互作用会使远离喷注轴的软粒子产额增加,这些软粒子会将喷注轴附近的能量携带到远离喷注轴的位置。我们也发现负部分子对喷注内部结构的贡献比较小。另外,我们在国际上首次对高能重离子碰撞中的喷注事件的整体几何性质-横截面球度S⊥（transverse sphericity）进行了细致的研究。我们称S⊥=0的事件为“类笔状”事件,例如共线的双喷注事件,而把S⊥=1的事件称为“类球状”事件,比如完全对称的多喷注事件。我们发现喷注与介质的相互作用会使铅-铅碰撞中的喷注事件变得更加“类笔状”。我们对喷注事件中的喷注数目进行定量的分析发现,铅-铅碰撞中的双喷注事件份额增加,同时也发现双喷注事件在小S⊥区间占主导作用,因此双喷注事件产额的增加使S⊥分布在小S⊥区间增多;而铅-铅碰撞中多喷注事件产额减小,并且多喷注事件在大S⊥区间占主导作用,因此多喷注事件份额减少会导致了核修正因子在大S⊥区间小于1。我们也详细的计算了双喷注事件和多喷注事件中的横截面球度S⊥,发现喷注介质相互作用使双喷注事件变得更加“类球状”,使多喷注事件变得更加“类笔状”。我们进一步计算了双喷注事件中的S⊥对方位角关联△Φ12=|ΦL-ΦSL|和喷注横动量不对称度xj=pTL/pTSL的依赖关系。我们发现S⊥与双喷注的位置空间△Φ12有关,位置空间越不对称,S⊥越大,但是△Φ12在铅-铅中的介质修正并不明显。对动量空间不对称度xj的计算表明,在铅-铅碰撞中的双喷注动量空间变得更加不对称,从而导致双喷注事件变得更加“类球状”。我们对多喷注事件中的方位角关联△Φ12=|ΦL-ΦSL|的计算发现,铅-铅碰撞中的多喷注事件也变得更加不对称,并且背对背喷注份额增多,进而导致多喷注事件变的更加“类笔状”。我们综合分析发现,喷注介质相互作用引起的喷注事件产额的变化是导致其横截面球度S⊥介质修正的主要原因。
赵新丽[4]（2020）在《相对论重离子碰撞中电磁场效应的研究》文中进行了进一步梳理夸克和胶子是标准模型里基本粒子的成员,宇宙大爆炸早期产生的夸克胶子等离子体在相对论重离子碰撞中也可以产生,因此研究夸克胶子等离子体可以帮助我们理解早期宇宙的起源和演化问题,同时也有助于更进一步地理解物质的基本结构。夸克胶子等离子体的存在,提供了相对特殊的环境,它为一些反常输运效应的存在提供了必要条件,比如手征磁效应CME、手征分离效应CSE、手征磁波CMW等效应。手征磁效应是指:强磁场存在的情况下,左手费米子和右手费米子不相等从而引起矢量电流的效应,该效应会引起电荷分离的现象。手征分离效应是与手征磁效应对立的一种反常效应,会诱导轴向流。而且手征磁效应和手征分离效应的耦合可以产生手征磁波,理论预言介子的二阶傅里叶谐波2和电荷不对称ch之间的依赖关系与手征磁波诱导的电四极矩有关。实验上的一些观测结果可以支持手征磁效应和手征磁波的预言,但由于显着的背景效应,目前还没有足够的证据证明它们的存在。由于夸克胶子存在于碰撞开始的早期阶段,这就需要借助理论模型观测磁场等在碰撞早期的效应。这里我们用多相输运模型（AMPT）开展本文的研究。理论预期,小系统中的手征磁效应被认为与大系统A+A中的不同,但CMS最近的实验结果发现两种碰撞类型中有相似的手征磁效应信号。为此我们研究了小系统碰撞中的电磁场大小及其空间分布情况,同时也研究了磁场与参与平面方位角的关联,我们建议,应该在较低多重数时研究小系统碰撞中的手征磁效应。另一方面,我们研究了具有形变结构的同质异位素碰撞中的磁场大小和空间分布。通过研究磁场及磁场方向和参与平面以及旁观平面的关联,我们发现相对于参与平面,磁场与旁观平面的关联更强;而且我们发现形变越大,磁场与旁观平面和参与平面的关联的差异越大。我们认为磁场与旁观平面的关联能反映更干净的手征磁效应的信号。除此之外,在非对心的Au+Au碰撞中,我们发现,?在横平面空间是偶极分布,它与磁场的耦合可以产生类似于手征磁波的电四极矩现象。而且,碰撞区域中?的密度与中心度的关系也与STAR实验上测量的斜率参数与中心度的关系一致。我们发现的电四极矩新机制为解释STAR实验上的介子电荷相关的椭圆流提供了一种新的可能。我们知道部分子之间的相互作用反映了夸克胶子等离子体的性质,AMPT模型中的ZPC部分子级联模型正是描述这一相互作用的重要部分。但是,所有的级联模型都不可避免的存在因果违逆,虽然可以通过部分子细分（Parton Subdivision）方法消除或减小因果违逆带来的影响,但部分子细分方法会改变逐事件的关联和涨落并且在计算上非常耗时,因此找到一个不使用部分子细分方法且足够准确的级联算法非常重要。本文研究了箱体中的ZPC部分子级联中的不同碰撞方案,并将结果与部分子细分方法的结果进行对比,找到了一个足够准确的新碰撞方案。即使在非常高不透明度下,它也能准确描述动量分布及其时间演化。我们还研究了粘滞系数与熵密度的比,再次验证了新方案的准确性。而且在箱体的研究中,我们用了一种更加有效的新的部分子细分方法,该方法的细分因子可以很大（比如106）,远远高于标准部分子细分方法取几百的细分因子。
刘凤仙[5]（2020）在《在RHIC能区Cu+Cu碰撞中轻（反）原子核与（反）超核的产生与特性研究》文中提出理论上认为,宇宙产生之初正反物质应该是相同的,而现实的宇宙中已经很难找到反物质的存在。反物质和普通物质的这种不对称性是现代物理学研究的一个基本问题,研究这个不对称性的深刻的物理机理是过去几十年的一个热点。由于在高能重离子碰撞实验中,最初产生高温高密核物质的环境类似于宇宙大爆炸的初始阶段产生的“火球”环境,这为在实验中研究反物质提供了一条可能的途径;也为科学家研究宇宙演化早期物质形态,寻找奇特物质和反物质提供了理想场所。借助于现代加速器技术,科学家在高能碰撞实验中已经成功产生并捕捉到了反氢原子,并对轻（反）核物质以及（反）超核物质等进行了广泛的研究。特别是（反）超核物质被发现以来,极大地促进了核物理学家对探索奇特物质（如超核、反超核和含奇异夸克的束缚态）以及超子-核子相互作用的研究工作。本论文用部分子-强子级联模型（PACIAE）模拟质心能量为200 GeV、赝快度区间为|η|<0.5、以及横动量范围为0<pT<8GeV/c的铜铜（Cu+Cu）碰撞实验,产生多粒子末态;接着用动力学约束的相空间组合模型（DCPC）组合产生轻（反）原子核（d、（?）、3He、（?）、4He、（?））和（反）超核（Λ3H、（?））。模拟研究相对论重离子碰撞中轻（反）原子核和（反）超核的产生及其特性。其中,模型参数通过拟合STAR实验组相同条件下已有的实验数据确定。首先,计算了不同中心度区间轻（反）原子核（d、（?）、3He、（?）、4He、（?））的产额、产额比,研究了它们的中心度依赖性和质量标度特性。结果表明:轻（反）原子核的产额随着中心度的增大都迅速下降,呈现出很强的中心度依赖特性;但是,反原子核对原子核的产额比随着中心度的增大保持不变。轻（反）原子核的产额随着原子核质量数的增大而很快地减小,呈现出质量的指数标度行为,即每减少单位核子数,（反）原子核的产额下降约3个数量级。同时,可以发现:随着参与碰撞的核子数（Npart）的增加,每参加碰撞核子数产生轻（反）原子核的相对产额快速增大;而且重一些的（反）原子核比轻一些的（反）原子核增加得更快,这表明参与碰撞的核子数越多越容易产生轻（反）原子核。另外,本论文还用组合参数BA讨论了合成原子核的难易程度。结果显示,产生重一些的（反）原子核比轻的（反）原子核更难。模型结果与已有的STAR实验值符合得很好。这样,本论文预言了高能Cu+Cu碰撞中不同中心度轻（反）原子核产生的产额与产额比,给出了相对论重离子碰撞中轻（反）原子核产生的质量标度特性。然后,分别计算了三个中心度区间（0-10%、10-30%、30-60%）的超氚核和反超氚核（Λ3H、（?））的产额、产额比,并与（反）氦-3核（3He、（?））以及（反）氚核（3H、（?））进行了比较。研究结果表明:（反）超氚核的产额（Λ3H、（?））与3He、（?）、3H和（?）的产额均随着中心度的增大而迅速地降低;但其反超氚核与超氚核的比值保持不变,与中心度无关;（反）超氚核对原子核质量数相同的（反）原子核（3He、（?）、3H、（?））的混合比值（Λ3H/3He、（?）/（?）、Λ3H/3H、（?）/（?））都小于1,这表明（反）超核的产额比普通（反）原子核的产额低。此外,论文中还计算了超氚核和反超氚核的奇异丰度因子S3=Λ3H/（3He×Λ/p）,其值都接近于1,这一结果进一步证实了相对论重离子碰撞中奇异夸克的相空间数与轻夸克的类似,意味着高能Cu+Cu碰撞中高温解禁夸克物质已经形成。模型研究结果也与已有的STAR实验数据符合得较好。同样,本论文用模型预言了高能Cu+Cu碰撞中不同中心度区间超氚核和反超氚核的产额、产额比和奇异丰度因子的值。最后,研究了质心能量为200 GeV的Cu+Cu碰撞中介子（π+、π-、k+、k-、kS0）、重子（p、（?）、Λ、（?））和轻（反）原子核（d、3H、（?）、3He和（?））的集体流行为,比较了正物质与反物质的集体流的差异。本论文用PACIAE模型和DCPC模型分别计算了介子、重子和轻（反）原子核椭圆流v2的横动量分布。结果发现:在高能Cu+Cu碰撞中产生的轻（反）原子核也存在集体流行为;特别是,本论文首次证明了,在误差范围内,正物质与反物质（包括介子、重子和原子核）的椭圆流的横动量分布完全相同,即正、反物质的产生和演化过程是完全对称的。这些结果都进一步证实在相对论重离子碰撞中QGP物质已经产生。计算得到的椭圆流v2的横动量分布特征与实验数据相似,在低横动量区域,模型结果与实验数据吻合较好;在高横动量区域,存在一些差异,这可能是由于模型和实验组对中心度的定义标准不同所引起。
谭亚蕾[6]（2020）在《ALICE实验质子-质子碰撞13TeV中单举和半单举带电粒子喷注的测量》文中进行了进一步梳理探索物质微观结构一直是人类认识物质世界基本规律的重要课题。我们知道原子是由原子核和核外电子组成,原子核包括了质子和中子,而质子和中子又是由夸克组成的。夸克和它们交换的胶子当前被认为是基本粒子,它们之间的相互作用可以用量子色动力学（QCD）来描述。但是夸克和胶子被限制在强子核内,在通常环境中无法直接提取自由的夸克和胶子。根据格点量子色动力学（LQCD）预测,当核物质处于极端相对论下高温高重子数密度坏境中,如果能量密度大于相变所要求,被束缚在强子内部的夸克和胶子就会出现解禁闭状态,形成自由的夸克胶子等离子体相（Quark-Gluon Plasma,QGP）。夸克胶子等离子体（QGP）被认为存在于宇宙大爆炸后的早期宇宙。随着早期宇宙迅速膨胀冷却,温度降低到相变的临界温度时,QGP随之演变成星系及退禁闭成稳定的核物质,就形成了当今宇宙。因此,研究QGP的形成过程及其性质,将有助于我们进一步了解宇宙的起源和物质的形成,就成为现在高能核物理研究的重要课题。为了更加清楚地了解宇宙大爆炸初期的QGP的相变过程,利用相对论重离子对撞机（Relativistic Heavy Ion Collider,RHIC）和大型强子对撞机（Large Hadron Collider,LHC）等大型实验装置来进行宇宙大爆炸实验模拟。大型实验装置对粒子束进行加速并使其相撞,在实验室条件下达到形成QGP相变的条件,进而生成QGP热密物质并研究其性质。大型重离子对撞机实验（A Large Ion Collider Experiment,ALICE）是LHC上主要运行的实验之一,它主要的目的是通过重离子碰撞来研究QGP的产生及性质。碰撞之后产生的QGP物质存在的时间是非常短暂的,所以无法直接探测,只能通过QGP产生的末态稳定产物作为探针,通过观测探针的演化来研究QGP相的形成和性质。由硬散射产生的高能粒子为主组成的喷注是研究QGP的重要探针之一。在高能核子-核子碰撞的实验下,硬散射是碰撞过程中部分子转移能量和横动量比较大的过程,这个过程产生的部分子最终会碎裂成末态的强子,并准直在一个有限的空间内形成类似锥角的束流,称之为喷注。同时,在高能核核碰撞实验中发现,当喷注穿过QGP物质相时,其中的高横动量部分子会与热密物质相互作用而损失能量,导致高横动量的粒子产额压低,即发生喷注淬火现象。喷注淬火效应不仅意味着高横动量的产额压低,还会体现在喷注内的组分粒子分布发生变化,因此对喷注的研究将更加利于我们对QGP的形成及物理性质的理解。近几年来随着高能核物理的发展,发现在高多重数质子质子碰撞和质子铅碰撞这样的小系统下,会产生和重离子碰撞中QGP形成时一些相似的集体动力学特性。那么在小系统中是否有类似QGP的夸克物质形成,目前这是一个很开放的问题,需要进一步去研究。受此发现的推动,本分析使用喷注作为研究手段,研究在质子质子碰撞这样小系统是否有类似QGP下的喷注演化现象存在。本次分析我们是基于目前ALICE探测器获取的最高的碰撞能量和最大的统计量13TeV数据,来展开质子质子碰撞中单举喷注和反单举喷注的研究。我们研究了有关单举喷注的产额以及单举喷注的散射截面来检验pQCD的计算过程。因为这个过程会涉及到散射截面的归一化问题,会引入额外误差,所以接下来选择用带电粒子触发径迹测得反冲半单举喷注产额,集中在背景相对纯净的条件产额来展开研究。具体分析选取了两个不同横动量区间的强子作为触发粒子,并对触发粒子伴随产生的反冲喷注产额进行比较,利用两个触发区间相减来扣除相关的背景,得到背景相对纯净的半单举反冲喷注产额,即相对产额△recoil及其横动量分布。分析过程中利用蒙特卡洛模拟数据对半单举反冲喷注△recoil的横动量进行探测器效应修正,随后将修正后的半单举反冲喷注与蒙特卡洛模拟数据进行比较,检验理论模型的正确性。一方面,我们研究了不同分辨率参数反冲喷注产额的比较,该比值反映了喷注碎裂过程的准直性行为。另一方面,我们对不同的反冲喷注横动量pT区间里,反冲喷注与触发强子的关联方位角的相对分布Φ（△φ）进行了研究并且与蒙特卡洛模拟数据进行比较,发现实验数据和模拟都体现出关联角的相对分布宽度随着反冲喷注横动量增大而有变窄的趋势。关联方位角的进一步研究结果显示,高多重数事件的关联方位角相对分布是高于无偏差事件的,被称为加宽效应。类似的效应已经出现在中心核核碰撞和边缘核核碰撞的对比。结合其它实验观测量例如集体流和奇异性增强,这表明高多重性事件体现出了不依赖于碰撞系统的集体动力学性质。因此我们期望,通过研究加宽效应对多重数和喷注横动量的依赖关系,将为进一步验证在高多重数区间的小系统下夸克物质的存在提供依据。
党煜星[7]（2020）在《基ALICE实验质子—质子碰撞（?）=5.02 TeV中利用强子—喷注关联对半单举反冲喷注的研究》文中研究说明众所周知,质子和中子构成原子核,我们将其统称为核子。它们是由夸克构成的,并通过胶子发生相互作用。因此夸克和胶子被认为是基本粒子,它们的存在状态及相互作用由量子色动力学（Quantum chromodynamics,QCD）进行描述。该理论认为,在核物质相中,夸克和胶子禁闭在核子中,不存在自由的夸克或胶子。而在极端的高温或高重子数密度条件下,禁闭的夸克和胶子可能发生退禁闭使得核物质发生相变,形成自由的夸克胶子等离子体（Quark-Gluon-Plasma,QGP）。夸克胶子等离子体（QGP）被认为存在于宇宙大爆炸后的早期宇宙,之后早期宇宙迅速的膨胀冷却,形成稳定的核物质,即当今宇宙。研究QGP的形成过程以及它的性质,将有助于我们进一步了解宇宙的起源,物质的形成以及各个星系的演化过程。因此,研究QGP的产生及其性质,是当今世界的热门重要课题。在实验室条件下,人们利用已建造的相对论重离子对撞机（Relativistic Heavy Ion Collider,RHIC）和大型强子对撞机（Large Hadron Collider,LHC）等大型实验装置对粒子束流进行加速并碰撞。在实验室条件下达到形成QGP物质的高温高密条件,从而研究产生的QGP热密物质及其性质。本分析依赖于位于欧洲核子研究中心（CERN）的大型强子对撞机（LHC）实验,该对撞机是目前世界上最大的粒子加速器。大型重离子对撞机实验（A Large Ion Collider Experiment,ALICE）是LHC上运行的主要实验之一,它的主要目的是通过在实验室条件下碰撞重离子研究QGP的产生过程及其性质。我们知道QGP物质存在的时间极其短暂,因此我们无法直接探测到QGP物质,在实验中我们通过寻找碰撞以后产生的末态稳定产物作为探针,通过观测探针性质的改变来研究热密物质QGP的形成及其性质。我们研究中所用的喷注是探测QGP的重要探针之一。在高能核子-核子碰撞中,硬散射（Hard Scattering）过程是碰撞过程中部分子转移能量和横动量比较大的二到二过程,主要发生在碰撞初期。硬散射过程产生的部分子最终会碎裂成末态强子,这些强子由于洛伦兹收缩,倾向于沿着硬散射部分子的运动方向移动,形成一些成锥角状的簇射,我们称之为喷注（Jet）。由于喷注的产生源于硬散射过程,该过程可以通过微扰QCD进行计算,因此对喷注的测量可以帮助检验QCD模型。在核-核碰撞中硬散射过程早于QGP的形成,这意味着硬散射形成的部分子,将穿越QGP并与其发生相互作用。理论认为,硬散射部分子在穿越QGP物质时会与热密物质相互作用而损失能量,导致高横动量的粒子产额压低,该现象被称为喷注淬火效应。由于喷注淬火效应,末态测量的高横动量喷注产额和喷注结构都会发生改变,因此对喷注的研究将有助于我们了解部分子与QGP的相互作用机制以及QGP的性质。本论文基于ALICE实验获取的碰撞能量为5.02 TeV的实验数据,利用带电粒子触发关联的方法研究半单举反冲喷注的产额。通过带电粒子触发关联的方法可以有效扣除喷注产生过程中伴随的非关联背景,从而使得对喷注的测量能够延伸到低横动量区间而不受背景的影响。论文选取了两个不同横动量区间的强子作为触发粒子来标记反冲喷注,研究与触发粒子伴随产生的反冲喷注产额。通过扣除低横动量区间触发粒子的反冲喷注来去除高横动量区间触发粒子的反冲喷注中的非关联组合背景,得到无背景干扰的相对纯净半单举反冲喷注产额,即△recoil的横动量分布。利用蒙特卡洛模拟数据对半单举反冲喷注△recoil的横动量进行探测器效应修正,随后,将修正后的半单举反冲喷注与蒙特卡洛模拟数据进行比较,检验理论预言的正确性。论文同时研究了不同分辨率参数的喷注产额并研究了不同喷注分辨率参数下的喷注产额比,该比值反映了喷注碎裂过程的准直性行为。最后,我们将质子-质子碰撞过程的研究结果与相同质心能量下的铅-铅碰撞结果进行比较,观察到中心铅-铅碰撞中的半单举反冲喷注产额相对于质子-质子碰撞中的产额有很大的压低,该结果证实了理论预言的喷注淬火现象。分析通过比较质子-质子和铅-铅碰撞中的不同喷注分辨率参数下的喷注产额比发现,在中心碰撞中的铅-铅碰撞中存在喷注能量的重新分布,特别是对于低横动量的喷注,该结果暗示了理论预言的喷注方位角关联加宽效应。
宋志宏[8]（2020）在《核-核碰撞中奇异和多奇异粒子产额及其核修正因子的研究》文中进行了进一步梳理高能重离子碰撞实验的目的是制造高温高密极端环境,探寻禁闭解除的夸克物质（也称为夸克胶子等离子体QGP）形成的相关信号,并研究其特性和新现象。大量的实验数据认为QGP只能在重离子碰撞中产生,而在p+p和p+A这样的小系统中是不会产生QGP的。但最近ALICE实验组得到了让人惊讶的结论[1],其研究成果表示QGP也能在小碰撞系统中产生。他们测量了 p+p碰撞中奇异强子与带电π介子产额比值随多重数的变化关系,发现多奇异强子与带电π介子的比随多重数的增大而增大,与碰撞系统及能量的大小无关。而且奇异增强的强度随粒子的奇异数增加而增大,比如对Ω（sss）粒子,在高多重数区域增强因子达到2。这些实验结果表明对奇异粒子产生机制的研究还有很多工作要做,是一个很有意义的研究课题。本文基于PACIAE模型,考虑到Lund弦碎裂过程中,随着能量的增大弦不能再单纯地看做是纯偶极态qq,即不能继续用κ0表征弦张量的大小,因此需要构建有效弦张量。我们引入单弦有效弦张量κeffs定量地描述弦中胶子皱缩的影响。引入多弦有效弦张量κeffm定量地描述弦密集环境中多根弦相互作用的影响。并通过单弦和多弦的耦合,得出单弦与多弦相耦合的有效弦张量κeff s+m。分别用四种弦张量情形系统地研究了（?）=7TeV的p+p碰撞和（?）=2.76TeV的Pb+Pb碰撞中奇异和多奇异粒子相对带电π介子的比值随多重数或平均参加者核子数的变化关系,并与实验结果比较。在研究p+p碰撞时,采用“Perugia 2011”的参数设置,其中Parj（2）=0.19,Parj（3）=0.95。引入有效弦张量的模型能够很好地描述包括Ω粒子在内的实验结果。在研究Pb+Pb碰撞时,我们先用缺省的Parj（2）=0.3、Parj（3）=0.4模拟了弦张量分别为κ0、κeffs、κeffm和κeffs+m四种情形下的结果。发现引入κeff能够很好描述KS粒子;κeff m能很好描述∧粒子;κeff s+m能很好描述三粒子;但是κeff s+m并不能很好地描述Ω粒子。因此引入了第五种情形:在κeff s+m的基础上,把缺省值Parj（2）和Parj（3）扩大1.5倍,即取Parj（2）=0.45、Parj（3）=0.6,有效弦张量用κeff s+m（*）表征。发现在这种情况下,PACIAE能很好地描述Ω粒子的实验结果,这是其它理论模型未能做到的。最后我们在（?）-NN=2.76TeV的Pb+Pb碰撞中研究了κeff s+m（*）情形下的奇异粒子及多奇异粒子的核修正因子,结果表明从中心碰撞到边缘碰撞中,RAA的压低效应在减弱,即相比于边缘碰撞,中心碰撞损失的能量更大。KS0、A、三、Ω的质量是逐渐增大的,在横动量2-6GeV/c的范围内,PACIAE给出的不同中心度下这些粒子RAA的压低效应逐渐减小,因此验证了“dead cone”效应。
李赏星[9]（2020）在《相对论重离子碰撞中D（？）介子对的关联》文中研究说明相对论重离子碰撞中形成了高温高密的夸克胶子等离子体（Quark-Gloun Plasma,QGP）。产生于碰撞早期的较大质量的重味夸克（粲夸克和底夸克）在穿过夸克胶子等离子体时损失能量（此现象称为喷注淬火）,是研究夸克胶子等离子体性质重要的硬探针。除了单个重味夸克有关的可观测量以外,重味夸克对之间的关联也是探究喷注淬火以及部分子损失能量的重要工具。我们主要考察了高能重离子碰撞中重味夸克对之间和重味介子对之间的角关联和能动量关联。目前有很多的唯象模型来描述重味夸克在热化介质中的演化过程。我们主要使用线性玻尔兹曼方程来模拟粲夸克在QGP介质中的演化过程。重味夸克的能量损失分为弹性散射和非弹性散射两部分,分别用微扰QCD计算的散射截面及散射概率和高扭度能量损失模型来模拟。重味夸克的强子化过程主要利用由碎裂和重组合相结合的复合模型来模拟完成。我们细致研究了背靠背重味夸克对分别在静态介质和Pb-Pb@2760GeV碰撞中产生的动态介质中演化后的角关联和能量不对称,发现背对背的重味夸克对之间的横动量展宽和能量不平衡性在静态介质中对演化时间和初始能量具有明显的依赖性,在动态介质中对动态介质的中心度表现出明显的依赖性。另外重味夸克对在动态介质中演化后的能量不平衡很大一部分来自于能量损失的涨落。
方绍秋[10]（2020）在《RHIC-STAR实验金金碰撞54.4 GeV中鉴别粒子直接流的研究》文中指出格点QCD预言,当系统的温度升高或者强子密度增加核物质可能会发生相变,从强子自由度变成夸克和胶子自由度。核物质夸克禁闭效应会消失,形成夸克胶子等离子体（QGP）。利用相对论重离子碰撞可以模拟宇宙大爆炸早期状态产生QGP,核物质发生相变从强子相变成夸克胶子等离子体。通过改变碰撞束流能量可以访问相图的不同区域。为了寻找建立QGP相的能量阈值、寻找一级相变的信号以及寻找临界点,2010-2017年RHIC-STAR进行了第一期能量扫描（BES-I）,采集了质心能量为7.7,11.5,19.6,27,39,62.4和200 GeV的金核金核碰撞数据。相对论重离子对撞机的STAR探测器在BES-I的基础上补充记录了质心能量为54.4GeV的碰撞事件。根据这些碰撞事件,本论文中应用BBC探测器重建事件平面,通过事件平面法计算了中心快度区间内p,p,π+,π-,K+与K-粒子奇函数直接流的测量值。并将各鉴别粒子以及净粒子结果与STAR束流能量扫描一期结果进行比较。集体流是相对论重离子碰撞中的重要的观测量之一,形成于系统演化的最初时期,对系统最初时期的演化性质非常敏感,是判断重离子碰撞系统早期演化是否存在QGP的直接依据。通过对各能量下直接流的测量,为我们提供了新的视角,去了解相对论重离子碰撞中产生核物质的QCD相结构以及特性。
二、高能强子-强子、核-核碰撞中多重数分布的长程关联（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、高能强子-强子、核-核碰撞中多重数分布的长程关联（论文提纲范文）
（2）RHIC束流扫描能区正反粒子椭圆流劈裂的AMPT模拟分析（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 第1章 绪论 |
| 1.1 研究背景及意义 |
| 1.2 高能重离子碰撞中的椭圆流 |
| 1.3 正反粒子椭圆流的劈裂 |
| 1.4 平均横动量的动力学涨落 |
| 1.5 研究目的和主要工作 |
| 第2章 AMPT模型和夸克动力学组合机制 |
| 2.1 弦融化AMPT模型 |
| 2.2 夸克动力学组合机制 |
| 2.3 模型数据对比与分析 |
| 2.3.1 快度分布 |
| 2.3.2 多重数分布 |
| 2.3.3 平均横动量 |
| 2.4 本章小结 |
| 第3章 夸克组合方式与正反粒子椭圆流的劈裂 |
| 3.1 椭圆流对碰撞能量的依赖 |
| 3.2 粒子与反粒子椭圆流的劈裂 |
| 3.2.1 部分子级联的影响 |
| 3.2.2 强子级联的影响 |
| 3.3 夸克组合过程对强子椭圆流的影响 |
| 3.3.1 强子组分夸克的冻出时间 |
| 3.3.2 强子组分夸克的椭圆流 |
| 3.4 本章小结 |
| 第4章 强子化过程对平均横动量动力学涨落的影响 |
| 4.1 平均横动量动力学涨落的分析方法 |
| 4.1.1 两粒子关联法 |
| 4.1.2 参与者核子数的确定 |
| 4.2 平均横动量的相对动力学涨落 |
| 4.2.1 不同夸克组合图像下的平均横动量的相对动力学涨落 |
| 4.2.2 衰变粒子的产生 |
| 4.2.3 与实验结果的对比 |
| 4.3 本章小结 |
| 第5章 强子化过程对椭圆流的影响 |
| 5.1 强子化过程与粒子横动量谱 |
| 5.2 椭圆流对强子尺度的依赖 |
| 5.2.1 椭圆流对介子尺度的依赖 |
| 5.2.2 椭圆流对重子尺度的依赖 |
| 5.3 强子化过程对质子与反质子椭圆流之差的影响 |
| 5.4 事件平面法和椭圆流信号的提取 |
| 5.4.1 η-sub事件平面法 |
| 5.4.2 不同种类粒子的椭圆流 |
| 5.5 本章小结 |
| 结论 |
| 参考文献 |
| 攻读博士学位期间发表的论文及其他成果 |
| 致谢 |
| 个人简历 |
（3）相对论重离子碰撞中规范玻色子标记的整体喷注产生（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 相对论重离子碰撞简介 |
| 1.2 相对论重离子碰撞的QGP的形成与演化 |
| 1.3 相对论重离子碰撞的QGP的信号探针 |
| 1.4 本文提纲 |
| 第二章 质子-质子碰撞中规范玻色子标记的喷注产生 |
| 2.1 微扰QCD理论 |
| 2.2 规范玻色子标记的喷注的产生机制 |
| 2.3 NLO+PS组合机制 |
| 2.4 整体喷注算法 |
| 2.5 本章小结 |
| 第三章 核-核碰撞中的整体喷注产生 |
| 3.1 喷注淬火效应 |
| 3.2 喷注淬火的理论研究 |
| 3.3 Glauber模型 |
| 3.4 热密介质的流体力学演化 |
| 3.5 线性玻尔兹曼输运模型 |
| 3.6 本章小结 |
| 第四章 重离子碰撞中规范玻色子标记的整体喷注淬火效应研究 |
| 4.1 Z~0玻色子标记的整体喷注产生 |
| 4.2 孤立光子标记的整体喷注 |
| 4.3 W玻色子标记的整体喷注 |
| 4.4 希格斯H玻色子标记整体喷注 |
| 4.5 本章小结 |
| 第五章 大规范玻色子标记的带电强子以及整体喷注子结构的研究 |
| 5.1 基于团簇强子化机制的强子化模型 |
| 5.2 规范玻色子标记的强子关联 |
| 5.3 规范玻色子标记的喷注的精细结构 |
| 5.4 整体喷注的精细结构研究 |
| 5.5 本章小结 |
| 第六章 高能重离子碰撞中的喷注事件的整体几何性质的研究 |
| 6.1 喷注事件的横截面球度的定义 |
| 6.2 质子-质子碰撞中的横截面球度 |
| 6.3 铅-铅碰撞中的横截面球度的介质修正 |
| 6.4 本章小结 |
| 第七章 总结与展望 |
| 附录A 附录: 基本强子分类以及其简单属性 |
| 参考文献 |
| 发表论文和已完成工作情况 |
| 致谢 |
（4）相对论重离子碰撞中电磁场效应的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 符号列表 |
| 第1章 绪论 |
| 1.1 标准模型 |
| 1.2 量子电动力学和量子色动力学 |
| 1.3 相对论重离子碰撞 |
| 1.4 论文结构 |
| 第2章 手征反常现象和多相输运模型 |
| 2.1 电磁场 |
| 2.2 重离子碰撞中的手征反常输运现象 |
| 2.2.1 手征磁效应 |
| 2.2.2 手征分离效应 |
| 2.2.3 手征涡旋效应 |
| 2.2.4 手征磁波 |
| 2.2.5 手征涡旋波 |
| 2.3 手征反常的观测方法 |
| 2.3.1 手征磁效应的观测方法 |
| 2.3.2 手征磁波的观测方法 |
| 2.4 AMPT模型 |
| 2.4.1 初始条件 |
| 2.4.2 部分子相互作用 |
| 2.4.3 强子化 |
| 2.4.4 强子相互作用 |
| 第3章 小系统中的电磁场效应 |
| 3.1 参与平面的计算 |
| 3.2 小系统中电磁场与中心度的依赖关系 |
| 3.3 特殊构型下的电磁场的空间分布 |
| 3.4 磁场与物质几何形状之间的方位角关联 |
| 3.5 本章小结 |
| 第4章 同质异位素核子中电磁场效应对手征磁效应的影响 |
| 4.1 同质异位素的几何构型 |
| 4.2 参与平面和旁观平面 |
| 4.3 电磁场的空间分布 |
| 4.4 电磁场的中心度依赖性 |
| 4.5 磁场与参与平面的关联 |
| 4.6 磁场与旁观平面的关联 |
| 4.7 本章小结 |
| 第5章 电四极矩产生新机制 |
| 5.1 E·B的计算方法 |
| 5.2 电磁场分量的空间分布 |
| 5.3 E·B的空间分布 |
| 5.4 单事件的空间分布 |
| 5.5 本章小结 |
| 第6章 箱体中验证和改进ZPC部分子级联 |
| 6.1 ZPC部分子级联中不同的碰撞方案 |
| 6.2 部分子细分方法 |
| 6.3 单位体积碰撞率 |
| 6.4 不同碰撞类型中的P_T分布及其时间演化 |
| 6.4.1 不同碰撞类型中的P_T分布 |
| 6.4.2 不同碰撞类型中关于P_T的时间演化 |
| 6.5 Green–Kubo方法计算剪切黏度和熵的比η/s |
| 6.6 本章小结 |
| 第7章 总结与展望 |
| 7.1 总结 |
| 7.2 展望 |
| 参考文献 |
| 攻读学位期间发表的学术论文与研究成果 |
| 致谢 |
（5）在RHIC能区Cu+Cu碰撞中轻（反）原子核与（反）超核的产生与特性研究（论文提纲范文）
| 作者简历 |
| 摘要 |
| abstract |
| 第一章 引言 |
| 第二章 反核物质产生的理论与实验 |
| 2.1 反物质与对称性(Dirac方程) |
| 2.2 高能碰撞实验中轻(反)原子核和(反)超核的产生 |
| 2.3 高能碰撞实验中反核物质的发现 |
| 2.3.1 早期实验中反物质的发现 |
| 2.3.2 RHIC和 STAR实验中反核物质的产生 |
| 2.4 轻(反)原子核产生的模拟研究 |
| 第三章 高能碰撞的输运模型与动力学约束相空间组合模型 |
| 3.1 部分子-强子级联模型(PACIAE) |
| 3.2 动力学约束的相空间组合模型(DCPC) |
| 第四章 高能Cu+Cu碰撞中轻(反)原子核的产生 |
| 4.1 STAR实验介绍 |
| 4.2 产额与产额比的计算 |
| 4.3 组合参数的研究 |
| 4.4 质量标度特性的研究 |
| 4.5 小结 |
| 第五章 高能Cu+Cu碰撞中(反)超核的产生 |
| 5.1 超核与反超核的发现 |
| 5.2 产额与产额比的计算 |
| 5.3 超核与普通原子核的特性比较 |
| 5.4 小结 |
| 第六章 高能Cu+Cu碰撞中介子、重子和轻核的集体流 |
| 6.1 椭圆流介绍 |
| 6.2 Cu+Cu碰撞中椭圆流的计算 |
| 6.3 正、反物质椭圆流的比较 |
| 6.4 小结 |
| 第七章 总结与展望 |
| 7.1 总结 |
| 7.2 展望 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
（6）ALICE实验质子-质子碰撞13TeV中单举和半单举带电粒子喷注的测量（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 第一章 背景介绍 |
| 1.1 标准模型 |
| 1.2 量子色动力学 |
| 1.3 重离子碰撞 |
| 1.4 夸克胶子等离子体QGP信号 |
| 第二章 ALICE实验探测器及离线分析 |
| 2.1 大型强子对撞机(LHC) |
| 2.2 大型重离子对撞机实验(ALICE) |
| 2.2.1 内部径迹探测器(ITS) |
| 2.2.2 时间投影室(TPC) |
| 2.2.3 顶点探测系统(V0) |
| 2.3 ALICE离线分析 |
| 2.3.1 碰撞事件的重建 |
| 2.3.2 径迹的重建 |
| 2.4 蒙特卡洛事件产生器 |
| 第三章 喷注重建和数据质量检测 |
| 3.1 数据的分析流程 |
| 3.1.1 喷注的重建 |
| 3.1.2 背景的重建和扣除 |
| 3.2 数据的选择和设置 |
| 3.2.1 数据的选择 |
| 3.2.2 事件的选择 |
| 3.2.3 径迹的选择 |
| 第四章 单举喷注产额分析 |
| 4.1 喷注重建及分布 |
| 4.2 Unfolding修正 |
| 4.3 喷注的散射截面归一化 |
| 第五章 半单举带电粒子触发反冲喷注产额分析 |
| 5.1 半单举反冲喷注的分析流程 |
| 5.2 带电粒子触发径迹的选择 |
| 5.3 反冲喷注获得和分布 |
| 5.4 比例因子C_(ref)的定义和△_(recol)的获得 |
| 5.5 反冲喷注的产额△_(recoil)的修正 |
| 5.6 半单举带电粒子与反冲喷注方位角Φ(△_φ)妁关联 |
| 第六章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
（7）基ALICE实验质子—质子碰撞（?）=5.02 TeV中利用强子—喷注关联对半单举反冲喷注的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 第一章 理论基础介绍 |
| 1.1 标准模型 |
| 1.2 量子色动力学(QCD) |
| 1.3 相对论重离子碰撞 |
| 1.3.1 碰撞的演化过程 |
| 1.3.2 硬散射和喷注(Jet) |
| 1.3.3 碰撞中心度 |
| 1.4 夸克胶子等离子体(QGP)探针 |
| 第二章 ALICE实验探测器及离线分析 |
| 2.1 大型强子对撞机(Large Hadron Collider) |
| 2.2 大型重离子对撞机实验探测器(ALICE) |
| 2.3 ALICE离线分析框架 |
| 2.3.1 顶点的重建 |
| 2.3.2 径迹的重建 |
| 2.3.3 喷注的重建 |
| 2.3.4 喷注背景的扣除 |
| 第三章 数据选择和质量检测 |
| 3.1 数据分析流程 |
| 3.2 蒙特卡洛模拟产生器 |
| 3.3 数据设置及选择 |
| 3.4 数据质量检测(QA) |
| 第四章 半单举反冲喷注产额分析 |
| 4.1 触发径迹的选择和分布 |
| 4.2 反冲喷注(Recoil jet)横动量的分布和C_(ref)的计算 |
| 4.3 △_(recoil)的横动量分布 |
| 4.4 不同横动量区间触发径迹的选择对反冲喷注产额的影响 |
| 4.5 Unfolding修正 |
| 4.5.1 响应矩阵 |
| 4.5.2 蒙特卡洛模拟数据的Unfolding |
| 4.5.3 真实数据的Unfolding修正 |
| 4.6 系统误差的估算 |
| 第五章 结果与讨论 |
| 5.1 质子-质子碰撞中的结果分析 |
| 5.2 与铅-铅碰撞中结果的对比 |
| 第六章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
（8）核-核碰撞中奇异和多奇异粒子产额及其核修正因子的研究（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| ABSTRACT |
| 第一章 引言 |
| 第二章 理论基础 |
| 2.1 量子色动力学 |
| 2.2 量子色动力学相图 |
| 2.3 重离子碰撞过程 |
| 2.4 QGP形成的信号 |
| 2.4.1 奇异粒子产额增大 |
| 2.4.2 喷注淬火 |
| 第三章 高能核碰撞模型 |
| 3.1 PYTHIA模型 |
| 3.2 PACIAE模型 |
| 3.2.1 PACIAE框架图 |
| 3.2.2 核子的初始位置和动量的确定 |
| 3.2.3 核子之间的碰撞 |
| 3.2.4 部分子初始化 |
| 3.2.5 部分子再散射 |
| 3.2.6 碰撞后部分子的状态 |
| 3.2.7 强子化过程 |
| 3.2.8 强子再散射 |
| 第四章 奇异和多奇异粒子产额研究 |
| 4.1 构建有效弦张量的方法 |
| 4.2 有效弦张量的参数化形式 |
| 4.3 p+p碰撞中奇异粒子产生研究 |
| 4.4 Pb+Pb碰撞中奇异粒子产生研究 |
| 第五章 奇异粒子核修正因子研究 |
| 5.1 对核修正因子的基本分析 |
| 5.2 “Deadcone”效应 |
| 5.3 单奇异和多奇异粒子的核修正因子 |
| 第六章 总结与展望 |
| 附录 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
（9）相对论重离子碰撞中D（？）介子对的关联（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 标准模型 |
| 1.2 量子色动力学 |
| 1.3 夸克胶子等离子体和相对论重离子碰撞时空演化 |
| 1.4 夸克胶子等离子体存在的信号 |
| 1.4.1 电弱探针 |
| 1.4.2 重味夸克和重味夸克偶素 |
| 1.4.3 喷注淬火 |
| 1.4.4 集体流效应 |
| 1.5 本文提纲 |
| 第二章 重味夸克在介质中演化的初始条件 |
| 2.1 Glauber模型 |
| 2.1.1 光学(Optical) Glauber模型 |
| 2.1.2 蒙特-卡洛(Monte-Carlo) Glauber模型 |
| 2.1.3 Glauber模型与实验数据相结合 |
| 2.2 重味夸克对的产生 |
| 第三章 重味夸克在相对论重离子碰撞中的演化 |
| 3.1 玻尔兹曼方程 |
| 3.2 线性玻尔兹曼输运方程 |
| 3.2.1 弹性碰撞过程 |
| 3.2.2 非弹性碰撞过程 |
| 3.3 重味夸克的强子化机制 |
| 第四章 重味夸克对和重味介子对在QGP介质中的结果与讨论 |
| 4.1 背对背的重味夸克在静态介质中的演化结果 |
| 4.1.1 重味夸克对在静态介质中演化后的角关联 |
| 4.1.2 重味介子对在静态介质中的角关联 |
| 4.1.3 重味夸克对在静态介质中演化后的能量不平衡 |
| 4.1.4 重味介子对在静态介质中的能量不平衡 |
| 4.2 背对背的重味夸克在LHC能区下的演化结果 |
| 4.2.1 重味夸克对在LHC能区下演化后的角关联 |
| 4.2.2 重味介子对在LHC能区下的角关联 |
| 4.2.3 重味夸克对在LHC能区下演化后的能量不平衡 |
| 4.2.4 重味介子对在LHC能区下的能量不平衡 |
| 第五章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
（10）RHIC-STAR实验金金碰撞54.4 GeV中鉴别粒子直接流的研究（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| Abstract |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 理论基础 |
| 1.1.1 标准模型 |
| 1.1.2 量子色动力学 |
| 1.1.3 核物质相图 |
| 1.2 相对论重离子碰撞 |
| 1.2.1 重离子碰撞的初始几何 |
| 1.2.2 重离子碰撞的时间演化 |
| 1.3 集体流 |
| 第二章 实验装置 |
| 2.1 相对论重离子对撞机 |
| 2.2 STAR探测器 |
| 第三章 分析方法 |
| 3.1 数据的选择 |
| 3.1.1 事件选择 |
| 3.1.2 中心度的划分 |
| 3.1.3 径迹的选择 |
| 3.2 p(p),π±和K±的鉴别 |
| 3.3 BBC探测器重建事件平面 |
| 3.3.1 方位角分布的傅里叶展开 |
| 3.3.2 BBC探测器的结构以及增益修正(gain correction) |
| 3.3.3 事件平面的重建 |
| 3.3.4 事件平面的修正 |
| 3.3.5 事件平面的分辨率 |
| 3.4 直接流的测量 |
| 第四章 实验结果 |
| 4.1 直接流的快度依赖性 |
| 4.2 直接流快度依赖性的斜率参数 |
| 4.3 净粒子直接流以及斜率参数 |
| 4.4 半中心碰撞结果总结 |
| 第五章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
四、高能强子-强子、核-核碰撞中多重数分布的长程关联（论文参考文献）
- [1]AMPT模拟事件中横动量和多重数涨落的逐事件分析[D]. 吴小超. 哈尔滨工业大学, 2021
- [2]RHIC束流扫描能区正反粒子椭圆流劈裂的AMPT模拟分析[D]. 徐振宇. 哈尔滨工业大学, 2021
- [3]相对论重离子碰撞中规范玻色子标记的整体喷注产生[D]. 张善良. 华中师范大学, 2020
- [4]相对论重离子碰撞中电磁场效应的研究[D]. 赵新丽. 中国科学院大学(中国科学院上海应用物理研究所), 2020(01)
- [5]在RHIC能区Cu+Cu碰撞中轻（反）原子核与（反）超核的产生与特性研究[D]. 刘凤仙. 中国地质大学, 2020(03)
- [6]ALICE实验质子-质子碰撞13TeV中单举和半单举带电粒子喷注的测量[D]. 谭亚蕾. 华中师范大学, 2020(01)
- [7]基ALICE实验质子—质子碰撞（?）=5.02 TeV中利用强子—喷注关联对半单举反冲喷注的研究[D]. 党煜星. 华中师范大学, 2020(01)
- [8]核-核碰撞中奇异和多奇异粒子产额及其核修正因子的研究[D]. 宋志宏. 华中师范大学, 2020(01)
- [9]相对论重离子碰撞中D（？）介子对的关联[D]. 李赏星. 华中师范大学, 2020(01)
- [10]RHIC-STAR实验金金碰撞54.4 GeV中鉴别粒子直接流的研究[D]. 方绍秋. 华中师范大学, 2020(01)