一、超相对论重离子碰撞中夸克物质平衡态的演化（论文文献综述）
马国扬[1]（2019）在《相对论重离子碰撞中大横动量粒子的产生》文中研究指明在美国布鲁克海文国家实验室的相对论重离子对撞机（RHIC）和欧洲核子中心的大型强子对撞机（LHC）进行的超相对论重离子对撞实验中,我们能够在极小的区域内沉积极高的能量,创造出的极端高温、高密的环境,从而将原本禁闭在强子束缚态的夸克和胶子解禁闭,进而产生出一种全新的物质形态——夸克胶子等离子体（QGP）。夸克胶子等离子体存在很短时间,在其形成之后便会开始膨胀,并在演化过程中逐步地冷却,部分子最终又会重新回归禁闭状态,强子化变成末态可观测到的强子。为了探究该短暂存在的物质形态的形成过程和物态性质,不同的QGP信号、探针过去二十多年里被提出并得到了广泛且深入地研究,其中喷注淬火效应被认为是一种重要的研究夸克胶子等离子体的探针。喷注淬火又被称为部分子能量损失过程,它描述了初始硬散射过程中产生的高能部分子在穿越夸克胶子等离子体时,会与该热密介质发生相互作用,从而损失其部分初始能量的现象。实验上我们则可观测到高能重离子碰撞中单举强子的归一化高横动量谱会低于在核子核子碰撞中的产额、双强子（喷注）和规范波色子标记喷注的横动量不对称性、喷注子结构的差异等现象。随着高能对撞实验的质心能不断地提升,喷注淬火效应作为一种重要的QGP探针得到实验、理论以及唯像上越来越多的关注。在本文研究中,我们将使用一套基于次领头阶微扰量子色动力学（NLO pQCD）的部分子模型的方法来研究高能重离子碰撞中喷注淬火效应及相关问题。大横动量强子因其主要来源于硬散射过程中末态部分子的碎裂过程,能够很好地应用微扰QCD理论进行描述,其中π介子作为末态产额最丰富的强子,是高能重离子碰撞研究中最早亦是最广泛的观测量,RHIC实验中所观测到的大横动量π0介子在核-核碰撞中的压低现象是最早证实QGP存在的信号。我们采用了基于pQCD理论的部分子模型研究了质子-质子碰撞中次领头阶下单举领头强子产额、隔离光子产额以及隔离光子标记的整体喷注产额。在本文中,我们在国际上首次分别在RHIC下200GeV和LHC下2760GeV计算了两类新介子ω和K0s以及一个重子Λ的产生,其中通过对初始标度下不同单举强子的碎裂函数按DGLAP方程演化得到不同标度下的碎裂函数,并与部分子分布函数和部分子硬散射截面卷积得到质子-质子碰撞中的产生截面。我们分别讨论了RHIC和LHC能级下不同单举强子的散射截面,系统验证了pQCD理论的有效性,并为研究不同强子的碎裂过程奠定了基础。引入喷注淬火效应时,我们采用的是多重散射模型的高扭度方法。在该框架描述中,一个快速部分子与QCD介质相互作用,发生多重散射并由介质诱发的胶子辐射从而损失能量,这样的多重散射与碰撞的扭度-4过程有关,并能够给出真空部分子碎裂函数（FFs）在介质中的次领头阶有效碎裂函数（mmFFs）,运用pQCD因子定理,得到核-核碰撞中单举强子的产额,给我们研究强子的不同碎裂模式提供了契机。为了更好地描述QGP火球的演化过程,我们将原模型中的3+1维理想流体力学模型Hirano替换成逐事例（event-by-event）2+1维粘滞流体力学模型VISHNU,并系统地计算了六类介子π0、p0、η ω和K0s在Au+Au 200 GeV和Pb+Pb 2760 GeV下核修正因子RAA,并通过与实验数据点进行x2拟合相应抽离出描述部分子和热密介质相互作用强度量——喷注输运参数q0的最优取值范围（RHIC:q0=0.5（+0.15/-0.05）GeV2/fm和 LHC:q0 = 1.2（+0.25/-0.15）GeV2/fm）。这也是第一次同时考虑不同种类介子的RAA来抽离喷注输运参数q0的最优取值范围,以后随着实验的精度进一步提高,各类末态粒子的实验数据更为丰富,能够极大地提高我们计算结果地精度。应用我们提取出地最佳喷注输运参数q0,我们进一步比较了ω介子、K0s介子与π0介子在质子-质子、核-核碰撞中的产额比。我们发现在RHIC能级下大横动量区间p+p碰撞下产额比ω/π0比A+A碰撞下产额比ω/π0要更大,并且没有明显地重合趋势,这是因为ω介子主要是由胶子碎裂而来,即便在核-核碰撞中胶子碎裂的占比会因为喷注淬火效应而进一步降低,我们仍然可以看到在ω介子在横动量pT = 20GeV时的胶子碎裂占比约为60%。而类似情形下π0介子的产生绝大部分都是由夸克碎裂而来,喷注淬火效应则会进一步提高π0介子的夸克碎裂占比。正是因为这两类介子的部分子碎裂占比间差异,结合喷注淬火效应导致了ω/π 在A+A碰撞中比P+p碰撞中要更为压低,类似的结果我们在φ/π0的研究中也能得到。在K0s/π0的计算中,我们可以看到其产额比在LHC能级下p+p碰撞和A+A碰撞的结果会明显重合。我们分析K0s介子的碎裂占比发现它在大横动量区间也是以夸克碎裂为主,并略低于π0介子的夸克碎裂占比,此时K0s/π0的结果主要会取决于各自介子的夸克碎裂函数（DqKs0（zh,Q2））与（Dqπ0（zh,Q2））的比值。由于部分子会在穿越QGP时损失能量,所以在核-核碰撞中K0s/π0的计算结果可以看作真空下夸克碎裂函数比值经由pT移动得到,加之我们发现夸克碎裂函数在大标度下Q= PT随zh和pT的变化不大,所以A+A碰撞下大横动量区间K0s/π0会与p+p碰撞下的结果相接近,类似的结果我们在p0/π0和η/π的研究中也能得到。在重子介子产额比(P+p/（π+π-）和（Λ+Λ）/2KS0计算中,我们发现其奇异性一方面是由于末态强子碎裂过程不同导致,另一方面是由于介质演化过程或粒子流引起。在相对论重离子碰撞中,初态冷核物质效应（CNM effects）是指由原子核引起地对高能碰撞过程的核修正效应,显然它也会对重离子实验中测量的QGP信号产生影响,在本文中我们也研究了冷核物质效应对核修正因子的贡献,一方面加深对CNM效应的理论认识,另一方面也是作为研究热核介质效应的比较基准。引入初态冷核物质效应一个主流方法是在自由核子分布函数（PDFs）上乘上参数化因子得到核中部分子分布函数（nPDFs）,但由于非微扰效应,我们很难从第一性原理出发得到恰当的参数化因子或nPDFs,只能通过深度非弹（DIS）过程、Drell-Yan过程以及质子-核碰撞等实验数据拟合得到。目前不同参数化形式的nPDFs表现出的差异性十分明显,因此还需要更多的实验结果以及相应的理论来更好地约束冷核物质效应的可能参数化形式。规范波色子标记的喷注一直都是实验和理论学者们所关注喷注物理的相关热点,由于它是一个研究CNM效应很好的物理观测量。因为在领头阶下,规范波色子与部分子在硬散射过程中是背对背产生,并且规范波色子或其末态轻子在穿越夸克胶子等离子时不与热密介质发生相互作用,因此其将携带全部碰撞初期的信息。这就为我们研究冷核物质效应提供了极佳的探针。在本文中,我们选用的是光子标记的整体喷注,考虑到光子来源较多而我们更关心地是硬散射过程产生的直接光子,需要对碎裂和衰变光子进行背景扣除,我们所采用是与实验组一致的“隔离截断”方法,即围绕着光子方向锥角内伴随强子的能量总和不高于一定阈值。在次领头阶下隔离光子和隔离光子标记的喷注产额的计算中,可观测光子（prompt photon）主要来源于两个机制,一个是直接从硬散射产生的直接光子,另一个是由高能部分子碎裂而来的碎裂光子,随后我们讨论了“隔离截断”分别对两类贡献的影响。由于“隔离截断”的引入,对于光子产生的末态相空间会有额外的约束,因此微扰QCD的因子化定理对于隔离光子的产生并非始终成立。在本文中我们从理论上证明了“隔离截断”满足一定的要求则可以保证pQCD因子化定理有效。在本文中,我们使用隔离光子和隔离光子标记的整体喷注来研究高能碰撞中的冷核效应,我们分别讨论四种不同的核分布函数参数化（DSSZ,nCTEQ15,EPPS16,nIMParton16）形式下次领头阶隔离光子以及隔离光子标记的整体喷注在质子-铅核在8.16TeV下的产额。我们系统阐述了次领头阶隔离光子在特别向前和向后快度区间下冷核修正因子随末态光子横动量以及快度的依赖关系,并对应讨论了在铅核方向上平均Bjorken变量的变化范围。结果表明在不同快度区间的隔离光子的产额可以提供给我们一个有效区分不同冷核效应的机会,并且也十分直观地体现出不同nPDFs参数化形式下冷核效应地差异。我们同时也计算了隔离光子的向前向后产额不对称度,与冷核修正因子的结论一致。受双喷注相关研究启发,我们报告了隔离光子标记的整体喷注的冷核修正因子在特定隔离光子和喷注平均横动量区间下随隔离光子和喷注平均快度的变化。同时我们也发现不同的隔离光子和喷注平均横动量区间各nPDFs参数化形式给出的冷核修正因子有着显着差异,实验上亦可以计算同样的物理量,为nPDFs的参数化形式提供更多的限制。同时我们还计算并比较了pPb和pp碰撞中在入射核方向上平均Bjorken变量与在靶核方向上平均Bjorken变量比值,发现几乎没有任何变化,说明冷核效应对于入射核和靶核的影响是等同的,并未引起不平衡性分布。本文中我们还讨论了蒙特卡洛方法及其在高能核物理领域的一些应用,并简述了用于研究质子-质子碰撞的蒙特卡洛事例产生器PYTHIA的框架与主要物理内涵。随后我们又介绍了用于研究重离子碰撞蒙特卡洛事例产生器HIJING以及将其由FORTRAN版本升级成为C++版本过程中的相关工作,因为HIJING是架构在FORTRAN语言下的PYTHIA6核子核子碰撞模型上以研究高能重离子碰撞过程的模型,我们升级的工作重心就是如何实现在C++语言下的PYTHIA8模型上构建以研究高能重离子碰撞过程的HIJING++模型。我们首先深入了解、分析、比较并总结了PYTHIA6和PYTHIA8两个不同版本模型处理核子核子碰撞过程的异同,对于两者有差异的地方,在HIJING++模型内做出相应地修改与标注,如PYTHIA8中设置以及读取初始参量的方式。我们还对HIJING模型进行了模块化分析,按功能提取并定义出不同类,如Hij Physics类,更进一步将它们嫁接到PYTHIA8的程序框架内并重新封装成Hijing类,并设计、提供与用户交互的接口函数。在升级过程中,我们还对HIJING++的功能以及理论框架做出部分改良,如替换新的随机数种子产生器,新的伪随机数序列有着更好的独立性或不相干性;更丰富、灵活的数学计算相关库的接口函数;引入核遮蔽效应的标度依赖关系以更贴合实际物理过程等。最后我们给出了beta版HIJING++并行计算下效率提升的表现以及部分计算结果并与实验数据进行比较。
王亚平,周代梅,蔡勖[2]（2008）在《高能重离子碰撞实验中的软物理研究现状》文中研究说明高能重离子碰撞实验中的软物理研究能够帮助我们清楚认识系统的集体演化过程,并且有助于理解碰撞产生的热密系统的性质。本文介绍了高能重离子碰撞实验中软物理的研究现状及其新近取得的实验成果,包括七部分内容:1)高能重离子碰撞简介;2)碰撞几何方面的研究现状;3)粒子产生方面的研究现状;4)关联与起伏方面的研究现状;5)集体膨胀方面的研究现状;6)强子化方面的研究现状;7)LHC/ALICE实验上的软物理预期。最后,本文对高能重离子碰撞实验中的软物理研究现状进行总结。
李光磊[3]（2019）在《高能碰撞中的强子化机制与末态粒子关联的研究》文中认为粒子物理的标准模型能精确地描述大量的实验数据,并预测一些新的物理现象,是粒子物理研究中的基本理论框架。但是这一模型存在着一些局限。标准模型中描述夸克和胶子之间的强相互作用的理论,量子色动力学（QCD）,只有在夸克或胶子处于小距离、大动量转移的微扰运动区间才能得出严格的理论结果。对于深度非弹性碰撞、正负电子对撞、强子与强子对撞等实验证明了这一点。而对于远距离、小动量转移的非微扰现象,QCD计算遇到了困难。然而高能碰撞中的粒子产生过程中,存在着大量的非微扰过程。对于这些过程的描述通常需要各种唯象模型。本论文的着重点是对于高能碰撞中的强子化机制,以及末态粒子关联的研究。第二章和第三章简要介绍了理论背景。第二章介绍了标准模型及其局限,以及标准模型框架下的高能重离子物理的理论和实验背景。第三章介绍了作为研究重要工具和参考的几个Monte Carlo模型。之后是论文的研究主体部分。分别研究了以下课题:（1）讨论了一个考虑了夸克之间色荷相互作用的强子化机制。高能碰撞过程中的强子化过程是一个典型的非微扰过程,常常需要依赖于一些模型来计算,如PYTHIA用到的Lund弦模型、HERWIG用到的团模型、AMPT和PACIAE等用到的组合模型等。但是这些模型并未考虑色荷之间的相互作用。我们的目的是考察这种相互作用对于末态强子的产生、分布及关联的影响。我们的模型是一种基于分子动力学方法,考虑夸克的半相对论运动规律以及夸克色相互作用的组合（coalescence）模型。在这一模型中,夸克之间的相互作用采用一个唯象的类Cornell势能来描述。这种相互作用驱动强子化的发生,并最终将夸克组合成不同的色中性粒子团。为了研究这种作用势对于强子化的影响,我们使用PYTHIA产生高能pp碰撞过程中的夸克初态,然后通过选取不同的参数,模拟得到不同的末态强子的分布和关联。我们再将这些结果与只使用PYTHIA的情况作了比较,以此来考察这种相互作用对于强子化的影响。（2）对于两粒子方位角的关联的研究。我们分别根据高能碰撞中的两个碰撞相同核的在中心快度区间和非中心快度区间的初态几何对称性,得出两粒子方位角分布的一般形式,并据此得出了两粒子方位角关联系数。这些不同的系数对应着不同的相互作用模式,从而可以用来描述末态粒子集体行为的性质。对于这些系数与通常的流系数的关系也作了讨论。这些关联系数是根据一些初态的几何对称提出的,并不依赖于演化过程中描述所产生的部分子或强子相互作用等模型的细节。所以这些系数具有广泛的适用性,可以用来帮助对描述高能重离子碰撞的模型起到限制的作用。本文还使用了 AMPT事例产生器来产生的（?）=200 GeV的不同中心度间隔的Au+Au碰撞事例样本,然后分别计算和分析了在中心快度区和非中心快度区的一些相关的结果。目前这一研究的主要目的是提出两粒子分布在中心快度区和非中心快度区的一般形式。这些数值结果作为初步测试的例子来支持现在的理论。它们的具体数值依赖于不同模型中关于粒子相互作用的具体细节。
王梓岳[4]（2019）在《平衡和非平衡态的手征相变》文中研究表明一个好的微观理论具有很高的对称性,但是由于物质之间存在复杂的相互作用,宏观体系的对称性往往很低。对称性破缺将微观高对称性理论和宏观低对称性体系联系起来。手征对称性是色动力学重要的整体对称性,对于研究强相互作用物质的组成、结构以及多体性质具有重要的作用。本文将通过多种方法研究平衡态和非平衡态的手征相变,以及不同外界条件对于QCD物质对称性的影响。对于平衡态相变,本文采用非微扰和超出平均场方法,关注动力学涨落对相变临界行为的影响;对于非平衡态手征相变,本文通过量子输运理论自洽探讨了非平衡输运中的手征磁效应和手征相变。本文的第一部分主要探讨了平衡态手征相变,用多种方法多角度论证了动力学涨落在手征相变中的重要作用。首先,我们采用非微扰方法研究有限同位旋密度对于强相互作用物质的影响。通过求解SU（2）模型的泛函重整化群流方程以及计算不动点附近的临界指数,我们分析了π超流的普适类。我们进一步用非微扰方法计算了π超流中的介子激发态的谱函数,通过谱函数中的软模式探讨π超流从玻色爱因斯坦凝聚到BCS超流的过渡。然后,我们通过泛函重整化群方法,研究了手征相变对热密介质中夸克激发态的影响。我们首次计算了有限温度的夸克谱函数,并且和单圈计算结果进行了比较。再者,我们探讨磁场对平衡态QCD物质的影响,研究了中性和带电介子在磁场中的性质。在Nambu–Jona-Lasinio模型中,通过玻色化的方法推导出磁场中介子的有效拉氏量,在此过程中解决了之前研究中遇到的带电介子的Schwinger相位的问题。在相对论重离子碰撞中产生的夸克胶子等离子体及其演化,是实验上研究QCD物质的重要途径。为了将理论和实验相比较,需要研究非平衡态下强相互作用物质的性质。本文的第二部分采用Wigner函数方法作为量子输运理论的基础,研究了实验中密切关注的两个议题:手征磁效应和QCD临界点。我们通过Wigner函数的方法研究了QCD物质在磁场中的输运行为,推导了费米子质量对手征动力论方程的修正,和对手征磁效应可能的影响。最后,我们探索了膨胀体系中的手征相变。通过数值求解耦合的输运方程和能隙方程,自洽地研究了序参量随时间和空间的演化,以及手征相变对系统中热力学量演化的作用。最后我们对本文进行了总结,并对未来的研究工作进行了展望。
王亚平[5]（2008）在《超高能诱发核反应中的光子与μ子探针研究》文中研究表明探寻物质微观结构和质量起源,是物理学研究的前沿领域,已开展了大量的理论研究工作和高能实验工作。超高能诱发核反应实验主要包括超高能重离子碰撞实验和（超）高能宇宙线测量实验。强相互作用理论-量子色动力学（Quantum Chromo-Dynamics,简称QCD）预言,在高温或高密极端条件下,有可能产生退禁闭的夸克胶子等离子体（Quark-Gluon Plasma,简称QGP）。QGP有可能在系统碰撞后的极短瞬间存在,然后系统迅速膨胀并冷却到QCD相,最后演化成实验上观测到的末态粒子。依据“大爆炸（Big Bang）”理论,早期宇宙在大爆炸后极快的瞬间有可能发生从QGP相到QCD相的相变,然后经过迅速演化到现在这样的宇宙形态。因此,人类开展了超高能重离子碰撞实验,被加速的核束流越来越重,束流能量越来越高,末态能够达到的初始能量密度越来越高,粒子多重数越来越高。这为人类期望在实验室产生“小爆炸（Little Bang）”提供了可能性。另外,大型的高能宇宙线测量实验也在或即将开展,人们希望通过直接探测来自天体的宇宙线粒子,来解答宇宙线的起源及其加速机制,从而寻找宇宙天体间的相互作用和宇宙演化的答案。QCD相变和QGP形成的理论预言导致了超高能重离子碰撞实验。但由于QGP只在极短的时间（～1 fm/c量级）内存在,再加上复杂的核物质效应的影响,使得准确测定QGP存在的各种信号,成为目前和将来超高能重离子碰撞实验的主要研究方向。其中,产生于碰撞初期的电磁信号（光子和双轻子信息）,由于不受末态强相互作用的影响,是较为“干净”的QGP信号。它们携带有系统早期行为的信息,能提供碰撞末态火球演化早期过程中温度最高时,与QGP产生相关的内部结构的信息。因此,电磁信号被认为是探寻QGP存在及其性质研究的重要探针。在高能宇宙线测量实验方面,同样由于电磁信号具有的这些特性,γ线和μ子及其中微子也是研究宇宙线起源及其加速机制的重要探测手段。本文研究了超高能诱发核反应中的光子与μ子探针及其探测和宇宙线大气簇射模拟。论文的第一章为超高能诱发核反应的简介,主要涉及超高能诱发核反应实验的背景、历史与现状,超高能诱发核反应中的动力学、软物理和理论模型,以及理论预言的QGP存在的一些可能信号。论文的第二章详细阐述了超高能诱发核反应中的光子和μ子物理以及在这方面取得的实验结果。光子可以在系统各个不同的阶段产生。产生于QGP中的光子,其产率和动量分布与QGP中夸克、反夸克和胶子的动量分布有关,而它们又由QGP的热力学性质决定。因此,QGP中产生的光子能很好反映它们产生那一时刻系统的热力学状态信息。双轻子不变质量分布的变化与系统初始夸克分布的变化近似,因而人们可以通过确定双轻子谱来确定QGP的初始温度。本章对光子和双轻子的产生机制分别进行了详细的理论阐述,并给出在超高能诱发核反应实验中光子和μ子方面的实验结果。欧洲核子研究中心（CERN）的大型强子对撞机（LHC）实验,将会产生比美国布鲁克海文国家实验室（BNL）的相对论重离子对撞机（RHIC）实验上密度更热、体积更大和寿命更长的系统,为QGP的形成和QCD相交信号的探测提供了有利的条件。LHC运行时将在大型重离子对撞实验（ALICE）探测装置区碰撞s1/2=14 TeV的质子束流和、(sNN)1/2=5.5 TeV的铅束流。ALICE上的光子谱仪（PHOS）具有良好的能量分辨率和位置分辨率,可以直接探测碰撞中产生的光子信号。论文第三章对ALICE实验及其PHOS探测器作了简单介绍,然后详细叙述了ALICE/PHOS探测器的触发选判机制方面的模拟研究。基于AliROOT软件环境,利用PYTHIA和HIJING模型分别对LHC能区下p-p和Pb+Pb碰撞进行蒙特卡罗模拟,然后结合PHOS探测器的设计参数和物理需求,估算ALICE/PHOS探测器的探测效率和两种不同碰撞模式下的触发率。经模拟发现:触发效率随着被探测粒子的横动量的增大而呈指数衰减,并由于触发区域单元（TRU）的边界影响会导致触发效率下降约4%。在PHOS探测器的接受度范围（|η|≤0.13,Δφ=100°）内,在p-p无偏差碰撞中单举光子事件在1 GeV/c处的触发率可以达到约13 kHz;对于Pb+Pb碰撞,直接光子事件在5 GeV/c处的触发率只有几个Hz。本章开展的工作对于LHC/ALICE实验中光子实验数据的触发、判选与存储以及前端电子学系统参数的设置等具有直接的参考和指导意义。阻抗板室（RPC）探测器以其良好的时间分辨率和空间分辨率,且制作简单,价格便宜等特点,在超高能诱发核反应实验中应用十分广泛。论文第四章对多读出条RPC探测器的读出信号和串扰信号进行了PSpice模拟研究。依据RPC探测器的工作原理,本章提出RPC探测器的电子学计算模型,并基于该模型对多读出条RPC探测器的读出信号和串扰信号进行详细的电子学仿真研究。模拟结果和宇南线测试数据在读出信号幅度、相对串扰信号幅度和波形方面表现一致,并且模拟结果出现和理论与实验上相符的“Transparency”现象。RPC探测器的研制不仅对CERN/LHC具有重要意义,而且对其它高能实验物理的研究也具有重要意义。本章给出的电子学计算模型和定性结论对RPC探测器在高能物理实验中的广泛应用具有指导意义。宇宙线的起源及其加速机制是宇宙线物理研究中未被解决的问题。这些问题的的解答,有助于人们对宇宙及其起源有更深入的理解。另外,在气候、电子制造和生物学等领域,高能宇南线与物质的相互作用给这些领域带来的影响也引起了人们的关注。因此,人们开展了一系列与高能宇宙线相关的理论研究和大型宇宙线测量实验。其中,计算机蒙特卡罗模拟是定量研究宇宙线大气簇射的最简单有效的方法之一。论文第五章详细介绍本文基于Geant4环境开发的地球大气簇射模拟（EASS）软件包。EASS模型分别引入IGRF和Tsyganenko模型来描述地球内、外源场,其计算的磁场截止刚度与Shea-Smart理论计算值的平均相对误差为4.5%。EASS模型采用美国出版的“标准大气模型”数据对大气层进行精确定义。基于EASS模型,本章对高能宇宙线大气簇射过程的能量分布、径向分布和横向分布进行了模拟研究。这些方面的研究能给我们提供宇宙线空间分布和原初宇宙线粒子能量等相关的信息,通过EASS还可以定量研究地球磁场对大气簇射的影响。基于EASS模型的模拟结果与理论或实验结果一致,可以适用于地球大气簇射模拟。EASS模型相比于其它的宇宙线模型,主要特点是精确定义的大气层模型、地球内外磁衬Ｐ汀⑼瓯傅奈锢砉毯蜕读榛畹哪？榛绦蛏杓啤Ｍü鼸ASS模型还可以方便的研究地球磁场对地球大气簇射过程的影响。本章开展的工作能有效的帮助人们研究宇宙线大气簇射物理,并对高能宇宙线测量实验提供指导作用。论文的第六章为本文的总结。论文的附录对超高能诱发核反应实验中的软物理研究现状进行了系统的综述,从上世纪八十年代开展的BNL上交变梯度同步加速器（AGS）实验和CERN上的超级质子同步加速器（SPS）实验进行的固定靶实验,到上世纪末已经开始运行的BNL/RHIC实验和将于2008年运行的CERN/LHC实验。附录详细论述了软物理涵盖的碰撞几何、粒子产生、关联与起伏、集体膨胀和强子化这五个方面的研究现状,并对LHC上软物理的前景进行了展望。
落海玲[6]（2019）在《高能碰撞中反应系统的动力学冻结温度与末态粒子的横向流速》文中研究指明在高能核物理中,质子-质子（p-p）、质子-核（p-A）和核-核（A-A）碰撞中产生的带电粒子和中性粒子的横动量（pT）谱,是实验上非常重要的可观测量。特别地,在相对论性重离子对撞机（RHIC）和大型强子对撞机（LHC）上的碰撞过程,为人们提供了很好的机会来研究夸克-胶子等离子体（QGP）的产生信号和特征,多粒子产生特性,以及相互作用系统的特征。通过研究pT谱,可以获得一些有用的信息,其中包含但不限于相互作用系统的有效温度（T或Teff）、化学冻结温度（Tch）、动力学（或运动学）冻结温度（T0或Tkin）,以及末态粒子的横向流速（βT）。通过研究相互作用系统的T0和末态粒子的βT,可以帮助人们更进一步地了解反应系统的横向激发程度和动力学膨胀特性。在高能碰撞中引入了许多模型。这些模型主要分为两大类:一类是流体动力学模型,另一类是热力学与统计模型。流体动力学模型主要描述系统的具体演化过程,侧重于多粒子的动力学行为。热力学与统计模型主要描述产生粒子的属性,侧重于研究末态粒子的集体或整体统计行为。流体动力学模型和热力学与统计模型都对相互作用过程及其产物给出了部分描述。为了对高能碰撞过程有更深刻的认识,在流体动力学框架中（比如冲击波模型中）嵌入了简单的统计分布（比如玻尔兹曼或萨利斯分布）,从而发展了基于玻尔兹曼-吉布斯统计或萨利斯统计的冲击波模型。本论文完成的工作和取得的成果主要有以下两方面,每一方面都包含了较为丰富的内容。（一）用未经过流效应修正的萨利斯分布,描述了 ALICE合作组在每核子对质心能量（（?））为2.76 TeV、在中心快度区、不同中心度的铅-铅（Pb-Pb）碰撞中所产生的不同粒子的pT谱,并获得了参数（有效温度、熵指数、归一化因子）与碰撞中心度和粒子静止质量的依赖关系。从pT谱中提取出的T随粒子静止质量的增大而增大,随中心度的减小而减小。从T和粒子静止质量的线性关系的截距中获得了动力学冻结时刻的发射源温度,同时在发射源的静止系中,从平均（横）动量与平均运动质量的线性关系的斜率中获得了粒子的（横向）流速。结果表明,发射源温度随粒子静止质量的增大而增大,同时得到了质量依赖的微分或多动力学冻结图像的一个证据。接着,用经过流效应修正的萨利斯分布分析了金-金（Au-Au.）、Pb-Pb在中心和边缘碰撞中产生的带电的π介子（π+和π-）、带电的K介子（K+和K-）、以及质子（p）和反质子（p）的pT谱。这些碰撞的（?）范围从RHIC能区的14.5 GeV到LHC能区的2.76TeV。对于具有较窄范围的pT谱,使用了改进后的萨利斯分布,即加流的萨利斯分布。对于具有宽范围的pT谱,则使用了改进后的萨利斯分布和反向幂次律的叠加形式进行描述。提取到的动力学冻结温度T0和径向流速βT均随着（?）的增加而增加,这表明在LHC上相互作用系统具有更高的激发程度和更大的膨胀特性。中心碰撞中的T0和βT值都略大于边缘碰撞中的值。（二）采用五种分布（或模型）分析了 RHIC和LHC能区的大碰撞系统如铜-铜（Cu-Cu）、Au-Au和Pb-Pb碰撞,以及小碰撞系统如氘-金（d-Au）、p-p和质子-铅（p-Pb）碰撞,在中心和边缘碰撞中产生的带电粒子（π±、K±、p和p）和中性粒子（Ks）的pT谱,提取了T0和βT参数。这些仅描述软激发过程的分布（或模型）包括:Boltzmann（玻尔兹曼）分布、Tsallis（萨利斯）分布、改进的萨利斯分布、基于Boltzmann-Gibbs（玻尔兹曼-吉布斯）统计的冲击波模型（BGBW模型:）和基于萨利斯统计的冲击波模型（TBW模型）等。对于硬散射过程,统一使用了反向幂次律。即,对于具有较宽范围的pT谱,分别使用了这五种分布（或模型）与反向幂次律的叠加形式进行描述。研究发现,通过使用零或接近零的βT的常规BGBW模型获得的,中心和边缘碰撞中的T0的相对大小与其他方法不一致。通过对此方法中边缘碰撞的βT进行修正,考虑βT取为～（0.40±0.07）c,重新计算之后得到的结果与其他方法一致。结果表明,中心碰撞中的T0略大于边缘碰撞中的T0,意味着在中心碰撞中有更多的能量沉积,相互作用系统因而有更高的激发程度,这是由于有更多参加者核子参与了激烈的碰撞。特别地,LHC上的T0大于或等于RHIC上的T0,从RHIC到LHC,略微增加或几乎不变的T0预示着碰撞能量的有限或最大沉积。对βT的研究表明,与边缘碰撞相比,除改进的萨利斯分布外,其他方法在中心碰撞中显示略大或几乎不变的βT,并且与RHIC相比,在LHC中显示略大或几乎不变的βT。从边缘到中心碰撞以及从RHIC到LHC,βT略微增加或几乎不变,这预示着相互作用系统承受的有限或最大冲击。对于小碰撞系统而言:,与:中心A-A碰撞相比,p-p碰撞更接近于边缘碰撞。.此外,在不同碰撞能区,收集了中心Au-Au、中心Pb-Pb、非弹性或非单衍射的p-p碰撞,在中心快度区（在大多数情况下）所产生的π-和π+、K-和K+以及p和p的产额。基于能量范围从几个GeV到高于1TeV的负粒子和正粒子的产额比π-;π+、K-/K+和p/p,得了不同类型轻粒子的化学势和不同味轻夸克的化学势,并研究了化学势对碰撞能量的依赖性。与其他能量相比,在几GeV（约4 GeV）时,化学势显示出不同的行为,而产额比并没有表现出不同的行为,尽管在非常高的能量下,化学势的极限值和产额比分别为0和1。
周琪[7]（2020）在《基于线性玻尔兹曼模型的喷注与强子产生的研究》文中进行了进一步梳理现代物理学研究认为,宇宙大爆炸初期的产物很可能是夸克胶子等离子体（QGP）。物理学界的学者们在夸克胶子等离子体方面的研究工作不仅有很重大的意义,还会进一步加深现有阶段物理学的认识,大到宇宙的演化、星体的形成性质,小至物质的微观结构与物质间最基本的四种相互作用等多方面。由于夸克胶子等离子体是解禁闭的夸克和胶子组成的一种新的物质状态,所以物理学家们对QGP的研究既是在探究宇宙早期演化规律,同时又是在帮助理解强相互作用,即量子色动力（QCD）。现今阶段是在实验室中是通过相对论重离子碰撞提供的高温高密等环境来产生夸克胶子等离子体（QGP）,在美国的布鲁克海文国家实验室（BNL）的相对论重离子对撞机（RHIC）,欧洲核子中心（CERN）大型强子对撞机（LHC）上进行的极端相对论重离子碰撞实验就是如此。经过几代物理学家们的持续不断的努力奋斗,科研工作者们终于在物理基础理论预测和大量重离子实验数据的支撑下,推断出来夸克胶子等离子体（QGP）这一全新物质形态的存在。末态强子的大横动量区间出现的喷注淬火现象和小动量区间出现的集体流现象就是QGP这种夸克物质存在的重要证据。研究相对论重离子碰撞中QGP的性质有许多方法,研究喷注淬火和末态强子集体流是两个很重要的途径。由于理论上在极端相对论重离子碰撞实验中,QGP这种夸克物质只存在于碰撞早期的很短暂一段时间间隔里,之后QGP物质就会随时间演化迅速形成强子化。所以根据相对论重离子碰撞碰撞后产生的末态强子的相关信息来研究QGP的产生和QGP的各种相关性质是高能物理领域的重要研究课题。本文最开始介绍了描述经典输运过程的玻尔兹曼方程,然后仔细探究了根据玻尔兹曼方程建立了的一个部分子层面的的蒙特卡洛模型,即线性玻尔兹曼模型（LBT）。线性玻尔兹曼模型可以很好的用来模拟大横动量部分子穿过极端相对论重离子碰撞中所产生的QGP过程。并且在轻夸克穿过这种QGP夸克物质过程中有一定的可能与热密物质发生弹性散射损失能量,也有可能还会通过辐射出胶子损失能量。从而研究了高能部分子部分子层面由穿过QGP后部分子自身带来的影响和作为喷注整体带来的影响,以及高能部分子对热密物质带来的影响。我们的研究表明,线性玻尔兹曼模型可以很好的模拟大横动量部分子穿过QGP这个过程,末态观察量无论是单个粒子层面,例如带电强子或者光子强子关联,还是作为整体喷注层面,例如光子标记的喷注,双喷注和带电喷注都与实验数据符合的非常好。这说明了根据玻尔兹曼方程所提出的LBT输运模型可以有效地描述轻夸克穿过QGP这个过程,对QGP的研究工作有很大的促进。
伍宏忠[8]（2020）在《高能重离子碰撞中的自旋极化效应与高维度数值积分研究》文中指出本论文主要研究了高能重离子碰撞中的局部自旋极化效应以及与之相关的高维数值积分。最近,STAR实验测量了高能重离子碰撞中Λ（Λ）超子的局部自旋极化率,实验结果与流体力学理论模型的预言结果相矛盾。具体表现为:在沿着束流方向上,基于热涡旋张量计算得到的纵向自旋极化率与STAR实验观测到的纵向自旋极化率相差一个整体符号;在沿着碰撞系统初始轨道角动量方向上,基于热涡旋张量计算得到的横向自旋极化率与横平面方位角的依赖关系则与STAR实验初步观测结果相反。如何理解STAR实验观测结果是当前重离子碰撞物理研究中的一个重要方向。本论文从自旋化学势的形式出发,基于碰撞系统的温度场T与速度场uμ构造了一种广义的自旋化学势Μμv,得到了与之对应的自旋极化率表达式。在具体计算中,我们选择了四种具有明确物理意义的涡旋张量来构造Μμv,即运动学涡旋张量、非相对论涡旋张量的相对论扩展形式、温度涡旋张量以及热涡旋张量。我们使用基于GPU设计的（3+1）维相对论流体力学程序CLVisc对每核子能量为200GeV的金核金核非对心碰撞过程以及每核子能量为2760GeV的铅核铅核非对心碰撞过程进行了模拟,得到四种自旋化学势对应的局部自旋极化率。结果显示:对于沿着束流方向的自旋极化,四种涡旋张量中只有温度涡旋张量给出的结果与STAR观测结果在横平面方位角依赖关系上完全匹配,其他三种涡旋张量的结果则与STAR观测数据相差一个整体符号。对于沿着初始轨道角动量方向的自旋极化,四种涡旋张量给出的Λ（Λ）超子的整体极化率相近,并与STAR实验在200GeV的金核金核非对心碰撞的观测数据在同一个数量级;在横向自旋极化率与横平面方位角的依赖关系上,温度涡旋张量的结果与STAR初步观测结果在定性上一致,即靠近反应面横向自旋极化率较大而远离反应面时较小,其他三种涡旋张量则无法给出同样的方位角依赖关系。我们提出的温度涡旋张量能够解释目前STAR关于局部自旋极化率的观测结果,但是温度涡旋张量理论仍然需要较低能量碰撞实验的进一步验证。本论文的第二个课题是我们研究自旋极化的输运理论中遇到的高维积分的数值求解问题。由于维数诅咒难题的限制,积分参数空间大小随着被积函数维数的增加指数增长,导致计算高维积分所需时间随之指数增长。如何在可接受的时间内计算出高维积分的数值结果是一个具有挑战性的难题。我们基于GPU并行计算特性设计了一种高维积分数值求解算法:ZMCintegral。它的核心算法组成是分层抽样与启发式树搜索策略。借助于Python、TensorFlow、Numba、Ray等工具,我们实现了三个版本的ZMCintegral程序。针对剧烈振荡函数以及奇异性函数的高维积分,我们分别在单节点和多节点环境下对ZMCintegral进行了积分性能测试。测试结果显示:在设置了合理的搜索深度以及阈值比例后,ZMCintegral程序能够在合理的时间内给出高精度的数值结果。其中,Numba-Ray版本的ZMCintegral自动适用于大规模GPU计算集群。另一方面,对于含有额外参数的高维积分数值求解问题,即被计算的积分表达式是含有额外参数的高维定积分,如何快速得到若干组参数组合下的积分结果是经常遇到的另一种问题。本论文基于GPU并行计算特性提出了一种针对该问题的算法:ZMCintegral-v5,它将一组特定参数组合下的积分计算放到了 GPU的一个线程核上进行。ZMCintegral-v5能够快速求解含参数的积分表达式在若干组参数组合下的高维定积分数值结果。关于ZMCintegral以及ZMCintegral-v5的实践方法可以进一步扩展至当前高能物理计算程序的GPU并行化上,借助于TensorFlow、Numba、Ray等工具,科研人员能够以很少的工作量实现高能物理计算程序的GPU并行优化。
郭星雨[9]（2018）在《磁场中的夸克物质》文中认为对强相互作用物质的研究,特别是对其对称性的破缺和恢复,以及与之对应的相变现象的研究,仍然是目前理论物理领域的一个重要课题。随着研究的深入,人们自然地开始考虑更多的自由度,例如磁场和手征化学势等。这些自由度极大地丰富了QCD相图的结构,也加深了人们对于强相互作用体系的认识。同时,在天文学、粒子物理和凝聚态物理等众多领域,这些研究也具有着重要的应用。而作为研究强相互作用物质的重要实验手段,相对论重离子碰撞中产生的磁场,以及其于QCD物质的相互作用,也有着重要的意义。在本文中我们对磁场与夸克物质的相互作用进行了一些研究。首先,利用势模型,我们研究了相对论重离子碰撞中的重要信号:粲夸克偶素,以及磁场对其的影响。我们考虑了不同动量区间的粲夸克偶素椭圆流的不同来源,并在我们的模型框架内对其作出了解释。特别是对于高横动量区间的粲夸克偶素,我们通过薛定谔方程描述正反粲夸克对在磁场中的演化,并与粲夸克偶素形成过程的唯像模型结合起来,得到了高横动量粲夸克偶素的非集体性质的椭圆流,并且可以解释实验结果。其次,在3+1维理想流体模型的基础上,我们引入守恒流方程以及反常输运项,建立起了可以非微扰地同时描述手征磁效应和手征涡旋效应的流体模型,利用该模型,我们对反常输运效应导致的电荷分离和正反粒子分离现象,以及对应的两粒子关联,特别是不同种类粒子的关联的实验结果进行了模拟。我们发现在RHIC加速器的能量和适中的对心度下,手征磁效应和手征涡旋效应的贡献是可以比拟的,并且可以大致解释实验观测的结果。我们还研究了电磁场下的费米子等时Wigner函数。从Nambu-Jona-Lasino有效模型出发,我们得出了在手征极限和非手征极限下的费米子等时Wigner函数满足的输运方程。通过半经典展开,我们得到了在一阶近似下的输运方程的解。在非手征极限下,我们利用该结果研究了电磁场下的手征对称性和UA（1）对称性的破缺。我们发现只有在考虑量子修正的情况下,电磁场会导致体系的UA（1）对称性破缺,同时手征凝聚和π凝聚之间存在着强烈的震荡效应。在手征极限下,我们推导出了手征输运方程,并证明其和精确到一阶的Wigner函数的输运方程是等价的。
刘鹤[10]（2019）在《基于NJL模型的夸克同位旋矢量相互作用研究》文中认为量子色动力学（Quantum Chromodynamics,QCD）是描述夸克胶子之间强相互作用的基本规范场理论。格点QCD计算表明在高温和零重子数密度的条件下强子到夸克的相变是连续相变。对于有限重子数密度情况,虽然格点QCD计算会遇到费米符号问题,但是基于一些有效理论模型的研究,例如NJL模型（Nambu-Jona-Lasinio model）和其拓展模型,其结果表明强子-夸克相变过程中在净重子数密度比较大的情况下会出现一级相变。研究QCD物质的相结构和寻找QCD一级相变和连续相变在相边界处的过渡点（临界点）是相对论重离子碰撞实验的基本目标之一。位于美国布鲁克海汶国家实验室的相对论重离子对撞机（RHIC）在过去几年的运行中通过能量扫描（Beam-Energy Scan,BES）来寻找相变临界点信号,也揭示了许多在高温高密的情况下的夸克物质强相互作用的特征。此外,在自然环境中致密星体的观测和其结构的研究为我们探索高重子数密度和低温条件下的夸克物质相互作用提供了另一种有效途径。在重离子碰撞的高能物理实验中,会产生夸克物质或者夸克胶子等离子体（Quark-Gluon Plasma,QGP）,其中夸克物质的u、d夸克及其反粒子的数量是不同的,也就是说,实验中形成的夸克物质具有同位旋不对称性。在致密星体方面,星体内部的u、d夸克的同位旋不对称度（isospin asymmetry）可能会更大。因此,探索夸克物质的同位旋相关的性质对我们理解强子夸克物质相变的同位旋依赖性、RHIC高能物理实验中部分子动力学的同位旋效应、以及致密星体的性质有着十分重要的意义。本文基于NJL模型通过夸克物质相图及对称能、同位旋效应对重子和电荷涨落的影响、致密星体中夸克物质相互作用以及π介子椭圆流劈裂等方面对夸克物质的同位旋矢量的相互作用展开研究。在夸克物质相图方面,根据NJL的手征对称性破缺性质,以夸克凝聚（quark condensates）作为序参量,在化学势和温度的二维平面内得到了QCD手征相变的相图。根据相图的分析,我们可以知道在高温高化学势区域夸克物质以自由形式存在,随着温度和化学势的降低,由于手征对称性自发破缺,形成夸克凝聚,发生手征相变。在高温和低化学势的区域夸克到强子会发生连续相变,而在低温和高化学势的区域则会出现一级相变,同时我们也得到一级相变和连续相变的临界点（μ=354MeV,T=45MeV）。引入同位旋矢量相互作用后,QCD相图中u、d夸克的手征相变的一级相变的相边界和相变临界点可能会发生分离。除了手征对称性以外,量子色动力学有两个重要特性:一个是渐近自由,另一个就是色禁闭。当强相互作用的动量标度增大时,强相互作用的耦合常数（αs）会趋于零,在这一过程中会发生强子物质到夸克物质的解禁闭相变。因此,我们引入Polyakov圈（Polyakov-loop）势能来扩展NJL模型,也就是pNJL模型（Polyakov-loop extended Nambu-Jona-Lasinio model）,以Polyakov圈作为序参量描述了夸克物质禁闭和解禁的这一相变过程。由pNJL模型得到相图有两个重要特征:其一,手征相变临界点的温度较NJL模型有很大的提升,其临界点的温度达到T=97MeV;其二,禁闭和解禁的相变不受同位旋效应的影响。重离子碰撞实验上,通过化学冻出线附近守恒量子数（重子数和电荷数）的高阶涨落,寻找QCD临界点的信号。为此,我们通过pNJL模型的磁化率计算,包括三阶（skewness）和四阶（kurtosis）磁化率,分析了临界点附近守恒量子数的高阶涨落。其结果表明在同位旋效应作用下,重子数和电荷数的磁化率的峰值向低温或者低能区附近移动,而电荷数的磁化率随着温度变化可能会出现多个极值点。最近,STAR合作组通过能量扫描（BES）的实验来寻找QCD临界点信号的同时,也观测到许多有趣的实验结果,比如,质子和反质子、K+和K-、以及π+和π-等正反粒子的椭圆流（elliptic flow,v2）劈裂。其中,质子和反质子以及K+和K-的椭圆流劈裂可以通过其不同的强子及部分子的矢量平均场势能进行有效地解释。而我们通过拓展的多相输运模型（an extended multiphase transport model,AMPT model）,在有限重子数密度或夸克化学势下,引入部分子的同位旋依赖的平均场势,可以有效地解释π介子椭圆流劈裂的实验结果。在丰中子或者丰d夸克的物质中,由于同位旋矢量的相互作用,d（ˉu）会受到排斥势的作用,而u（ˉd）则会受到吸引势的作用。通过夸克合并（quark coalesence）形成的π介子,就会使得π-椭圆流的增加和π+椭圆流的减小,从而可以有效地解释π介子椭圆流劈裂的实验结果。最后,对于致密星体的研究,我们利用NJL模型讨论了矢量相互作用和同位旋矢量相互作用对奇异夸克星中夸克物质的状态方程的影响。我们发现夸克物质的状态方程敏感于矢量的相互作用,矢量相互作用会使得冷密夸克物质的物态方程变更硬,而同位旋矢量相互作用也会使夸克物质的状态方程轻微变硬,其中矢量-同位旋矢量相互作用的效应主要在高密度区域,而标量-同位旋矢量相互作用的效应在低密度区域（小于2倍饱和密度）。此外我们也可以知道,更硬的状态方程对应于一个更大质量的星体,该星体的潮汐形变系数也会更大。根据天体和引力波（GW170817）事件观测得到的星体半径和潮汐形变的约束,并且在综合考虑矢量、同位旋矢量相互作用的贡献之后,我们给出了能描述两倍太阳质量奇异夸克星的各个相互作用参数取值空间。
二、超相对论重离子碰撞中夸克物质平衡态的演化（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、超相对论重离子碰撞中夸克物质平衡态的演化（论文提纲范文）
（1）相对论重离子碰撞中大横动量粒子的产生（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 相对论重离子碰撞简介 |
| 1.2 相对论重离子碰撞的时空演化 |
| 1.3 喷注层析以及标记整体喷注研究 |
| 1.4 重离子碰撞中的蒙特卡洛模拟 |
| 1.5 本文提纲 |
| 第二章 质子质子碰撞中大横动量粒子的产生 |
| 2.1 微扰QCD理论框架下领头和次领头阶部分子散射截面的计算 |
| 2.2 ω和K_s介子的NLO真空碎裂函数参数化 |
| 2.3 质子质子碰撞中大横动量ω和K_s介子的产生 |
| 2.4 质子质子碰撞中大横动量隔离光子及其标记整体喷注的产生 |
| 2.5 隔离截断对于微扰QCD理论适用性影响分析 |
| 2.6 整体喷注重建算法 |
| 2.7 本章小结 |
| 第三章 重离子碰撞中大横动量单举强子的产生和喷注淬火效应研究 |
| 3.1 Glauber模型和碰撞核几何 |
| 3.2 高扭度方法与碎裂函数的核修正 |
| 3.3 重离子碰撞中热密介质的流体力学演化 |
| 3.4 热密介质修正的ω和K_s介子谱压低数值结果分析 |
| 3.5 基于多种类介子谱压低提取核输运参数 |
| 3.6 重离子碰撞中喷注淬火效应下重子与介子产额比奇异性研究 |
| 3.7 本章小结 |
| 第四章 大横动量隔离光子及标记整体喷注的核修正研究 |
| 4.1 部分子分布函数与冷核物质效应 |
| 4.2 冷核物质效应对隔离光子及标记整体喷注产生的影响 |
| 4.3 多种nPDFs参数化形式对p+A碰撞中隔离光子标记的喷注产生的比较与分析 |
| 4.4 介质修正的隔离光子标记整体喷注的产生和数值研究 |
| 4.5 本章小结 |
| 第五章 高能重离子碰撞中的蒙特卡洛事例产生器 |
| 5.1 蒙特卡洛方法及其在高能核物理中的应用 |
| 5.2 蒙特卡洛方法事例产生器在核子核子以及重离子碰撞中的应用 |
| 5.3 HIJING++的发展与应用 |
| 5.4 本章小结 |
| 第六章 总结与展望 |
| 附录: 破碎SU(3)模型输入参量 |
| 参考文献 |
| 发表论文和已完成工作情况 |
| 致谢 |
（2）高能重离子碰撞实验中的软物理研究现状（论文提纲范文）
| 0 引言 |
| 1 高能重离子碰撞简介 |
| 1.1 QCD相变的理论预言 |
| 1.2 高能重离子碰撞中的动力学 |
| 1.2.1 Landau流体动力学模型 |
| 1.2.2 Bjorken流体动力学模型 |
| 1.3 高能重离子碰撞中的软物理 |
| 2 高能重离子碰撞中的碰撞几何 |
| 2.1 中心度 |
| 2.2 能量密度 |
| 2.3 核阻止本领 |
| 2.4 极限碎裂 |
| 2.5 领头粒子效应 |
| 3 高能重离子碰撞中的粒子产生 |
| 3.1 快度分布 |
| 3.2 角分布 |
| 3.3 多重数分布 |
| 3.4 标度性行为 |
| 3.5 横动量分布 |
| 4 高能重离子碰撞实验中的关联与起伏 |
| 4.1 多重数起伏 |
| 4.2 粒子比起伏 |
| 4.3 横动量关联与起伏 |
| 4.3.1 〈pT〉起伏测量方法 |
| 4.3.2 〈pT〉起伏测量 |
| 4.3.3 〈pT〉起伏尺度依赖性与反演 |
| 4.4 HBT关联 |
| 4.4.1 束流能量 |
| 4.4.2 横动量 |
| 4.4.3 粒子种类 |
| 4.4.4 碰撞系统 |
| 4.4.5 方位角 |
| 4.5 向前向后多重数关联 |
| 4.6 椭圆流起伏 |
| 4.7 喷注-介质相互作用 |
| 4.7.1 软粒子-软粒子关联 |
| 4.7.2 硬粒子-软粒子关联 |
| 4.7.3 三粒子关联 |
| 5 高能重离子碰撞中的集体膨胀 |
| 5.1 集体径向流 |
| 5.2 方位角各向异性 |
| 5.2.1 椭圆流 |
| 5.2.2 直接流 |
| 5.2.3 高阶谐波函数 |
| 6 高能重离子碰撞中的强子化 |
| 6.1 强子谱 |
| 6.2 奇异性增强 |
| 6.3 粒子产额 |
| 6.4 重子数 |
| 7 LHC/ALICE实验上的软物理 |
| 7.1 p-p碰撞下的软物理 |
| 7.2 Pb+Pb碰撞下的软物理 |
| 8 总结 |
（3）高能碰撞中的强子化机制与末态粒子关联的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 第二章 研究背景 |
| 2.1 标准模型 |
| 2.1.1 基本粒子 |
| 2.1.2 相互作用 |
| 2.1.3 标准模型的局限 |
| 2.1.4 粒子物理与宇宙学 |
| 2.2 夸克和强子分类 |
| 2.2.1 夸克分类 |
| 2.2.2 强子分类 |
| 2.3 描述强相互作用的QCD理论 |
| 2.4 夸克物质的相结构 |
| 2.5 高能核核碰撞实验 |
| 2.5.1 高能碰撞实验的描述 |
| 2.5.2 高能核碰撞实验的物理过程 |
| 2.6 QGP |
| 2.6.1 QGP的形成与性质 |
| 2.6.2 QGP的检测信号 |
| 2.7 强子化 |
| 第三章 描述高能碰撞的Monte Carlo模拟 |
| 3.1 PYTHIA |
| 3.1.1 物理机制 |
| 3.1.2 PYTHIA 8与PYTHIA 6的不同 |
| 3.2 AMPT |
| 3.2.1 物理机制 |
| 3.2.2 两个版本的应用区别 |
| 3.3 PACIAE |
| 3.3.1 物理机制 |
| 3.3.2 不同版本的区别 |
| 第四章 强子化过程的分子动力学描述 |
| 4.1 夸克系统的分子动力学模型 |
| 4.1.1 作用势的唯象描述 |
| 4.1.2 描述夸克色荷作用的势 |
| 4.1.3 动力学原理 |
| 4.1.4 积分算法 |
| 4.2 相互作用对于强子化的影响 |
| 4.2.1 初态获取 |
| 4.2.2 演化和强子化 |
| 4.2.3 强子鉴定 |
| 4.3 数值结果 |
| 4.3.1 重子-介子比 |
| 4.3.2 横动量分布 |
| 4.3.3 赝快度分布 |
| 4.3.4 向前-向后多重数关联 |
| 4.4 结论 |
| 第五章 两粒子方位角关联的研究 |
| 5.1 末态粒子方位角各向异性的研究 |
| 5.2 关联的研究 |
| 5.3 中心快度区的方位角关联研究 |
| 5.3.1 所有粒子在同一运动区间的情形 |
| 5.3.2 粒子在不同运动区间的情形 |
| 5.3.3 根据AMPT模型计算的数值结果 |
| 5.4 非中心快度区的方位角关联研究 |
| 5.4.1 所有粒子在同一运动区间的情形 |
| 5.4.2 粒子在不同运动区间的情形 |
| 5.4.3 从AMPT模型而得的数值计算结果 |
| 5.5 结论 |
| 第六章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 博士研究生阶段完成的工作 |
| 致谢 |
（4）平衡和非平衡态的手征相变（论文提纲范文）
| 摘要 |
| abstract |
| 主要符号对照表 |
| 第1章 研究背景 |
| 1.1 量子色动力学 |
| 1.2 QCD整体对称性和相变 |
| 1.2.1 手征对称性和手征相变 |
| 1.2.2 中心对称性和解禁闭相变 |
| 1.2.3 色对称性和色超导 |
| 1.2.4 同位旋对称性和π超流 |
| 1.3 QCD的真空拓扑结构和反常输运现象 |
| 1.3.1 规范场的非平庸场构型 |
| 1.3.2 手征荷的拓扑涨落 |
| 1.3.3 反常输运现象 |
| 1.4 相对论重离子碰撞实验 |
| 1.5 论文组织 |
| 第2章 平衡态手征相变的理论方法 |
| 2.1 QCD的有效模型 |
| 2.2 平均场方法 |
| 2.2.1 Hartree-Fock近似 |
| 2.2.2 平均场热力学势 |
| 2.3 NJL模型中的介子及玻色化 |
| 2.4 泛函重整化群方法 |
| 第3章 有限同位旋物质的临界行为和涨落 |
| 3.1 π超流相变的临界行为 |
| 3.1.1 平均场方法(大N近似) |
| 3.1.2 泛函重整化群方法 |
| 3.1.3 π超流的序参量和临界指数 |
| 3.1.4 与连续维度O(N)模型临界指数的比较 |
| 3.2 介子谱函数 |
| 3.2.1 模型和重整化群流方程 |
| 3.2.2 超出有效势层次的相边界 |
| 3.2.3 介子谱函数以及BEC-BCS过渡 |
| 3.3 本章小结 |
| 第4章 热密介质中的夸克谱函数 |
| 4.1 谱函数的泛函重整化群和单圈计算 |
| 4.1.1 方案A:两点函数的流方程 |
| 4.1.2 方案B:单圈自能 |
| 4.2 数值方法和结果 |
| 4.3 本章小结 |
| 第5章 带电介子在磁场中的性质 |
| 5.1 平均场近似 |
| 5.2 玻色化及定域微分展开 |
| 5.3 质量和屏蔽半径的各向异性 |
| 5.4 本章小结 |
| 第6章 手征动力学方程的质量修正 |
| 6.1 等时输运方程 |
| 6.2 手征分量的输运方程 |
| 6.3 输运方程的解 |
| 6.4 本章小结 |
| 第7章 膨胀体系的手征相变 |
| 7.1 Vlasov方程和热力学量 |
| 7.2 纵向膨胀 |
| 7.2.1 耦合体系——数值解 |
| 7.2.2 无耦合体系——解析解 |
| 7.3 球对称膨胀 |
| 7.3.1 耦合体系——数值解 |
| 7.3.2 无耦合体系——解析解 |
| 7.4 纵向推进不变横向均匀的膨胀 |
| 7.5 纵向推进不变横向转动对称的膨胀体系 |
| 7.6 本章小结 |
| 第8章 总结和展望 |
| 8.1 研究总结 |
| 8.2 研究展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 附录 A π介子谱函数中的阈值函数 |
| 附录 B 夸克谱函数中的阈值函数 |
| 个人简历、在学期间发表的学术论文与研究成果 |
（5）超高能诱发核反应中的光子与μ子探针研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 超高能诱发核反应简介 |
| §1.1 超高能诱发核反应实验背景 |
| §1.2 超高能诱发核反应实验的历史与现状 |
| §1.3 超高能诱发核反应 |
| §1.3.1 超高能诱发核反应的Glauber模型 |
| §1.3.2 超高能诱发核反应中的动力学 |
| §1.3.3 QGP的特征信号 |
| §1.4 超高能诱发核反应实验中的软物理 |
| §1.5 理论模型 |
| §1.6 论文选题的目的和意义 |
| §1.7 论文的结构 |
| 第二章 超高能诱发核反应中的光子与μ子物理 |
| §2.1 光子物理 |
| §2.1.1 硬光子 |
| §2.1.2 热光子 |
| §2.1.3 衰变光子 |
| §2.1.4 QGP的特征--光子信号 |
| §2.2 μ子物理 |
| §2.2.1 QGP中产生的μ子信号 |
| §2.2.2 Drell-Yan过程 |
| §2.2.3 其它过程的μ子信号产生 |
| §2.3 有关光子与μ子物理的实验结果 |
| 第三章 LHC/ALICE实验中的光子探测 |
| §3.1 ALICE实验 |
| §3.1.1 ALICE实验的物理目标 |
| §3.1.2 ALICE实验的探测器结构 |
| §3.2 ALICE实验中的光子探测 |
| §3.2.1 ALICE/PHOS探测器的物理目标 |
| §3.2.2 ALICE/PHOS探测器的结构 |
| §3.2.3 ALICE/PHOS探测器的物理性能 |
| §3.3 ALICE/PHOS触发判选机制的研究 |
| §3.3.1 ALICE/PHOS探测器的触发判选机制 |
| §3.3.2 ALICE/PHOS探测器的触发效率 |
| §3.3.3 ALICE/PHOS探测器的触发率 |
| §3.4 小结 |
| 第四章 阻抗板室(RPC)探测器的电子学模拟研究 |
| §4.1 RPC探测器的应用 |
| §4.2 RPC探测器的工作原理 |
| §4.3 RPC探测器的电子学模拟研究 |
| §4.3.1 PSpice软件简介 |
| §4.3.2 RPC探测器的电子学模型 |
| §4.3.3 模拟结果与测试数据间的比较 |
| §4.3.4 RPC探测器读出信号和串扰信号的PSpice模拟研究 |
| §4.3.5 RPC探测器相对串扰信号幅度的模拟研究 |
| §4.4 小结 |
| 第五章 地球大气簇射的Geant4模拟研究 |
| §5.1 Geant4环境的介绍 |
| §5.2 地球大气层结构及其物理 |
| §5.2.1 地球大气层的结构 |
| §5.2.2 地球磁场 |
| §5.2.3 地球大气簇射的物理及其实验测量 |
| §5.3 地球大气簇射模拟(EASS)软件包的开发 |
| §5.3.1 EASS软件包的结构 |
| §5.3.2 EASS中的大气层模型 |
| §5.3.3 EASS中的磁场模型 |
| §5.3.4 EASS中的物理过程 |
| §5.3.5 EASS中的参数设置 |
| §5.4 地球大气簇射的模拟结果 |
| §5.4.1 地球磁场的截止刚度 |
| §5.4.2 地球大气簇射的能量分布 |
| §5.4.3 地球大气簇射的径向分布 |
| §5.4.4 地球大气簇射的横向分布 |
| §5.5 小结与讨论 |
| 第六章 工作总结 |
| 附录:超高能诱发核反应实验中的软物理 |
| §A.1 超高能诱发核反应实验中的碰撞几何 |
| §A.2 超高能诱发核反应实验中的粒子产生 |
| §A.3 超高能诱发核反应实验中的关联与起伏 |
| §A.4 超高能诱发核反应实验中的集体膨胀 |
| §A.5 超高能诱发核反应实验中的强子化 |
| §A.6 小结 |
| 参考文献 |
| 发表论文和会议报告目录 |
| 致谢 |
（6）高能碰撞中反应系统的动力学冻结温度与末态粒子的横向流速（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| ABSTRACT |
| 第一章 引言 |
| 第二章 理论基础和热力学与统计模型 |
| 2.1 高能碰撞时空演化 |
| 2.2 碰撞几何和中心度 |
| 2.3 动力学冻结温度 |
| 2.4 流效应 |
| 2.4.1 横向径向流 |
| 2.4.2 横向各向异性流 |
| 2.5 热力学与统计模型 |
| 2.5.1 玻尔兹曼分布 |
| 2.5.2 萨利斯分布 |
| 2.5.3 改进的萨利斯分布 |
| 2.5.4 基于玻尔兹曼-吉布斯统计的冲击波模型 |
| 2.5.5 基于萨利斯统计的冲击波模型 |
| 第三章 间接和直接两种方法提取动力学冻结温度 |
| 3.1 间接提取动力学冻结温度 |
| 3.1.1 模型和方法 |
| 3.1.2 对实验数据进行分析并提取动力学冻结温度 |
| 3.1.3 小结 |
| 3.2 直接提取动力学冻结温度 |
| 3.2.1 模型和方法 |
| 3.2.2 对实验数据进行分析并提取动力学冻结温度 |
| 3.2.3 小结 |
| 第四章 不同碰撞系统中动力学冻结温度和横向流速的提取 |
| 4.1 大碰撞系统中动力学冻结温度和横向流速的提取 |
| 4.1.1 模型和方法 |
| 4.1.2 与实验数据对比及讨论 |
| 4.1.3 动力学冻结温度和横向流速对中心度的依赖性 |
| 4.1.4 小结 |
| 4.2 小碰撞系统中动力学冻结温度和横向流速的提取 |
| 4.2.1 模型和方法 |
| 4.2.2 与实验数据对比及讨论 |
| 4.2.3 小结 |
| 第五章 轻粒子和轻夸克的化学势对能量的依赖性 |
| 5.1 模型和方法 |
| 5.2 结果和讨论 |
| 5.3 小结 |
| 第六章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 攻读学位期间取得的研究成果 |
| 致谢 |
| 个人简况及联系方式 |
（7）基于线性玻尔兹曼模型的喷注与强子产生的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 第一章 引言 |
| 1.1 标准模型与量子色动力学 |
| 1.2 相对论重离子碰撞与QGP |
| 1.3 夸克胶子等离子体的探针 |
| 1.4 喷注层析 |
| 1.5 本文提纲 |
| 第二章 轻夸克在静态介质中的传输 |
| 2.1 玻尔兹曼方程 |
| 2.2 线性玻尔兹曼模型 |
| 2.2.1 弹性散射过程 |
| 2.2.2 胶子辐射过程 |
| 2.3 轻夸克在静态介质中的传输 |
| 2.3.1 轻夸克能量损失 |
| 2.3.2 轻夸克动量展宽与方位角变化 |
| 2.3.3 背景媒介质激发 |
| 2.3.4 整体喷注效应 |
| 第三章 光子标记喷注的研究 |
| 3.1 光子标记喷注的整体性质 |
| 3.2 喷注的内部结构性质 |
| 第四章 带电强子研究与光子强子关联研究 |
| 4.1 带电强子研究 |
| 4.2 光子强子关联研究 |
| 第五章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
（8）高能重离子碰撞中的自旋极化效应与高维度数值积分研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 符号说明 |
| 第1章 绪论 |
| 1.1 粒子物理标准模型简介 |
| 1.2 相对论性重离子碰撞与夸克胶子等离子体 |
| 1.3 高能重离子碰撞实验简介 |
| 1.4 GPU计算在高能重离子碰撞研究中的应用 |
| 1.4.1 相对论重离子碰撞研究中的计算机算力需求 |
| 1.4.2 基于GPU的高性能计算 |
| 1.5 两个基于GPU计算的高能物理课题 |
| 1.5.1 基于GPU的相对论性重离子碰撞过程中自旋极化效应的研究 |
| 1.5.2 基于GPU的高能物理中高维度积分的数值求解 |
| 1.6 论文结构 |
| 第2章 高能重离子碰撞中的自旋极化效应 |
| 2.1 自旋极化效应研究的背景 |
| 2.1.1 自旋与涡旋 |
| 2.1.2 自旋-轨道耦合与自旋-涡旋耦合 |
| 2.1.3 高能重离子碰撞中的整体自旋极化效应 |
| 2.1.4 高能重离子碰撞中的局域自旋极化效应 |
| 2.2 自旋极化效应的实验测量 |
| 2.2.1 STAR实验介绍 |
| 2.2.2 STAR实验上关于整体自旋极化效应的测量 |
| 2.2.3 STAR实验上关于局域自旋极化效应的测量结果 |
| 2.3 研究自旋极化效应的理论模型 |
| 2.3.1 整体自旋极化效应模型 |
| 2.3.2 研究局部自旋极化效应的模型 |
| 2.4 局部自旋极化效应中的方位角依赖问题 |
| 2.4.1 横向极化中的方位角依赖问题 |
| 2.4.2 纵向极化的整体符号问题 |
| 2.4.3 关于符号问题可能的理论解释 |
| 第3章 基于3+1维流体程序CLVisc的自旋极化效应研究 |
| 3.1 关于自旋化学势的讨论 |
| 3.1.1 自旋化学势的构造 |
| 3.1.2 4种自旋化学势的形式及物理意义 |
| 3.1.3 自旋极化率公式的重新构造 |
| 3.2 基于GPU的相对论流体力学模拟程序CLVisc介绍 |
| 3.2.1 二阶相对论性流体力学框架简介 |
| 3.2.2 CLVisc的程序实现 |
| 3.3 CLVisc模拟中碰撞初始条件的设定 |
| 3.3.1 碰撞参考系的选择 |
| 3.3.2 两种碰撞初始化条件 |
| 3.4 AuAu碰撞过程的模拟结果 |
| 3.4.1 光学Glauber初始化条件下的局部自旋极化率 |
| 3.4.2 AMPT初始化条件下的局部自旋极化率 |
| 3.4.3 一种特殊的加权平均方式下的纵向自旋极化率 |
| 3.5 PbPb碰撞过程的模拟结果 |
| 3.5.1 铅核铅核碰撞系统横向自旋极化率 |
| 3.5.2 铅核铅核碰撞系统纵向自旋极化率 |
| 3.6 关于局部自旋极化模拟结果的讨论 |
| 3.6.1 四种涡旋张量模拟结果的分析与讨论 |
| 3.6.2 局部自旋极化模拟结果总结 |
| 第4章 基于GPU的高能物理中高维度积分的数值求解 |
| 4.1 高能物理中的高维度积分简介 |
| 4.1.1 高能物理中常见的高维积分 |
| 4.1.2 高能物理中常用的数值积分工具 |
| 4.2 高维度积分的数值求解方案 |
| 4.2.1 蒙特卡洛方法简介 |
| 4.2.2 VEGAS的数值积分求解策略 |
| 4.2.3 一种数值求解高维积分的算法:ZMCintegral |
| 4.3 基于GPU的分层抽样与启发式树搜索算法 |
| 4.3.1 分层抽样与启发式树搜索算法 |
| 4.3.2 针对GPU的内存和线程单元数的优化 |
| 4.3.3 积分超参数的设置技巧 |
| 4.4 积分程序包ZMCintegral |
| 4.4.1 ZMCintegral的积分性能测试 |
| 4.4.2 关于ZMCintegral积分性能的总结与讨论 |
| 4.5 高维度积分数值求解策略与方法总结 |
| 第5章 基于GPU的参数空间搜索策略 |
| 5.1 参数空间搜索简介 |
| 5.2 ZMCintegral-v5的参数空间搜索策略 |
| 5.3 ZMCintegral-v5的参数空间搜索性能测试 |
| 5.3.1 单节点测试 |
| 5.3.2 多节点测试 |
| 5.4 总结与讨论 |
| 第6章 总结与展望 |
| 6.1 总结 |
| 6.1.1 相对论重离子碰撞中的局部自旋极化 |
| 6.1.2 高能物理中高维积分的数值求解 |
| 6.2 展望 |
| 参考文献 |
| 附录A N-R版本的ZMCintegral部分源代码示例 |
| 致谢 |
| 在读期间发表的学术论文与取得的研究成果 |
（9）磁场中的夸克物质（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第1章 研究背景 |
| 1.1 量子色动力学 |
| 1.1.1 规范对称性与规范场论 |
| 1.1.2 重整化与渐进自由 |
| 1.1.3 手征对称性与解禁闭相变 |
| 1.1.4 色超导与 π 超流 |
| 1.1.5 Nambu-Jona-Lasinio模型 |
| 1.2 相对论性重离子碰撞 |
| 1.2.1 体系演化 |
| 1.2.2 QGP的重要信号 |
| 1.3 相对论重离子碰撞中的磁场 |
| 1.3.1 磁场的时间演化 |
| 1.3.2 磁场与QCD物质 |
| 第2章 有限温度与磁场中的重夸克偶素 |
| 2.1 重夸克介子在QGP中的熔解与重产生 |
| 2.1.1 两体狄拉克方程 |
| 2.1.2 有限温度下的屏蔽势模型 |
| 2.1.3 数值结果 |
| 2.2 早期粲夸克偶素在磁场中的产生 |
| 2.2.1 磁场中的正反重夸克对 |
| 2.2.2 磁场中的粲夸克偶素本征态 |
| 2.2.3 粲夸克偶素对与介子产生 |
| 2.2.4 数值结果 |
| 第3章 反常输运的流体力学研究 |
| 3.1 QGP中的反常输运效应 |
| 3.1.1 手征磁效应和手征涡旋效应 |
| 3.1.2 反常输运效应在QGP中的信号 |
| 3.2 3+1 维理想流体 |
| 3.2.1 流体初始条件以及磁场演化 |
| 3.3 数值结果 |
| 第4章 有限温度与电磁场中的Wigner函数与输运 |
| 4.1 外电磁场中的费米子Wigner函数与对称性破缺 |
| 4.1.1 自旋与同位旋分解 |
| 4.1.2 展开 |
| 4.1.3 时间演化 |
| 4.2 Wigner函数与手征输运理论 |
| 4.2.1 手征粒子的Wigner函数 |
| 4.2.2 一阶输运方程与手征输运理论 |
| 第5章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 附录A 等时Wigner函数分量方程的推出 |
| A.1 符号与定义 |
| A.2 等时与协变分量之间的关系 |
| A.3 协变分量的输运方程 |
| A.4 等时分量的输运方程 |
| A.5 狄拉克矩阵的乘积 |
| 个人简历、在学期间发表的学术论文与研究成果 |
（10）基于NJL模型的夸克同位旋矢量相互作用研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 标准模型和量子色动力学 |
| 1.1.1 标准模型 |
| 1.1.2 量子色动力学 |
| 1.1.3 QCD相图 |
| 1.2 相对论重离子碰撞 |
| 1.2.1 相对论重离子碰撞实验概述 |
| 1.2.2 束流能量扫描项目 |
| 1.2.3 相对论重离子碰撞的高阶涨落 |
| 1.2.4 正反粒子椭圆流劈裂 |
| 1.2.5 相对论重离子碰撞的各向异性流 |
| 1.3 夸克物质和夸克物质理论模型 |
| 1.3.1 夸克物质 |
| 1.3.2 NJL模型 |
| 1.3.3 pNJL模型 |
| 1.3.4 戴逊-薛温格方程 |
| 1.3.5 基于夸克介子模型的泛函重整化群的研究 |
| 1.4 致密星体和引力波探测 |
| 1.4.1 致密星体的结构和性质 |
| 1.4.2 引力波探测 |
| 1.5 论文结构 |
| 第二章 夸克物质相图及对称能的研究 |
| 2.1 理论模型和公式推导 |
| 2.1.1 拓展的NJL模型 |
| 2.1.2 拓展的pNJL模型 |
| 2.2 QCD相图的同位旋依赖性 |
| 2.2.1 同位旋化学势和同位旋不对称度 |
| 2.2.2 NJL模型的QCD相图 |
| 2.2.3 pNJL模型的QCD相图 |
| 2.3 夸克物质对称能 |
| 2.3.1 夸克物质对称能的定义 |
| 2.3.2 夸克物质对称能的计算和分析 |
| 2.4 本章总结 |
| 第三章 同位旋效应对净重子数和净电荷数涨落的影响 |
| 3.1 高阶涨落和磁化率 |
| 3.1.1 高阶矩和累积量 |
| 3.1.2 偏度和峰度 |
| 3.1.3 高阶涨落 |
| 3.1.4 磁化率 |
| 3.2 同位旋效应对净重子数和净电荷数涨落的影响 |
| 3.2.1 pNJL模型的磁化率 |
| 3.2.2 重子数和电荷数涨落的同位旋效应 |
| 3.3 本章总结 |
| 第四章 π介子椭圆流劈裂 |
| 4.1 理论和模拟方法 |
| 4.1.1 椭圆流形成机制 |
| 4.1.2 拓展的多相输运模型 |
| 4.1.3 部分子相的平均场势 |
| 4.2 输运模拟结果与讨论 |
| 4.3 本章小结 |
| 第五章 致密星体中夸克物质的同位旋效应 |
| 5.1 理论方法 |
| 5.1.1 奇异夸克星的状态方程和平衡条件 |
| 5.1.2 奇异夸克星的质量、半径和潮汐极化率 |
| 5.2 计算结果与讨论 |
| 5.3 本章小结 |
| 第六章 总结与展望 |
| 6.1 总结 |
| 6.2 展望 |
| 附录 A NJL模型的部分计算和推导公式 |
| A.1 平均场近似 |
| A.2 NJL模型的热力学势 |
| A.3 混合星的同位旋度和同位旋化学势 |
| 参考文献 |
| 图目录 |
| 主要符号对照表 |
| 附录 B 发表论文和学术报告清单 |
| B.1 主要论文清单 |
| B.2 学术报告清单 |
| B.3 其他合作文章 |
| 致谢 |
四、超相对论重离子碰撞中夸克物质平衡态的演化（论文参考文献）
- [1]相对论重离子碰撞中大横动量粒子的产生[D]. 马国扬. 华中师范大学, 2019(01)
- [2]高能重离子碰撞实验中的软物理研究现状[J]. 王亚平,周代梅,蔡勖. 物理学进展, 2008(04)
- [3]高能碰撞中的强子化机制与末态粒子关联的研究[D]. 李光磊. 华中师范大学, 2019(11)
- [4]平衡和非平衡态的手征相变[D]. 王梓岳. 清华大学, 2019(02)
- [5]超高能诱发核反应中的光子与μ子探针研究[D]. 王亚平. 华中师范大学, 2008(11)
- [6]高能碰撞中反应系统的动力学冻结温度与末态粒子的横向流速[D]. 落海玲. 山西大学, 2019(01)
- [7]基于线性玻尔兹曼模型的喷注与强子产生的研究[D]. 周琪. 华中师范大学, 2020(01)
- [8]高能重离子碰撞中的自旋极化效应与高维度数值积分研究[D]. 伍宏忠. 中国科学技术大学, 2020(01)
- [9]磁场中的夸克物质[D]. 郭星雨. 清华大学, 2018(04)
- [10]基于NJL模型的夸克同位旋矢量相互作用研究[D]. 刘鹤. 中国科学院大学(中国科学院上海应用物理研究所), 2019(01)