一、相对论带电费密子Liouville方程（论文文献综述）
蔡燕兵[1]（2018）在《高能重离子碰撞中强子的光子诱导产生》文中认为量子色动力学（Quantum Chromodynamics,QCD）预言相对论核-核碰撞中心区域产生的高温高密条件会导致强子物质发生相变,形成夸克胶子等离子体（quark–gluon plasma,QGP）。研究QGP的形成和演化是当前高能核物理领域的一个热门课题。为了研究QGP,科学家们基于不同的原理建立了许多模型,如微扰QCD模型和色玻璃凝聚（color glass condensate,CGC）模型。这些模型在一定的误差范围内都能较好地描述实验数据,以至于目前科学家们对QGP的形成和演化机制仍然不是很清楚。为了更深入地认识QGP,本论文利用微扰QCD因子化模型、非相对论量子色动力学因子化模型（non-relativistic quantum chromodynamics,NRQCD）和CGC模型研究了强子的光子诱导产生。本论文首先基于微扰QCD因子化模型,计算了大横动量强子的光子诱导产生截面。按照微扰QCD因子化模型,强子的产生截面可以因子化为三个部分,即部分子分布函数,部分子散射截面和强子的碎裂函数。对于部分子分布函数,在以往的计算中通常只考虑初始部分子而忽略了光子的影响,本论文将加入光子的贡献,计算强子的光子诱导产生。光子的诱导产生过程包括半硬直接光子过程、半硬分解光子过程、深度非弹性直接光子过程和深度非弹性分解光子过程。这四种光子诱导过程的数值计算结果表明:（1）在相对论重离子碰撞中光子诱导过程的贡献对强子的产生是一个重要的修正;（2）虽然在强子的产生中初始部分子的硬散射过程占主导地位,但是光子诱导过程的总贡献超过10%,因此不能忽略该部分的影响。在考虑光子诱导贡献后,微扰QCD因子化模型能很好的描述大横动量的Ks0、Λ、K、π产生,此外光子诱导的贡献使得奇异性增强更加明显。其次,基于NRQCD因子化模型,我们计算了大型强子对撞机（Large Hadron Collider,LHC）能区的重夸克偶素产生。计算中我们考虑光子诱导过程和碎裂过程对粲夸克偶数(J/ψ、ψ（2S）、χcJ、ηc、hc)和底夸克偶数(Υ（nS）、χbJ、ηb、hb)产生的贡献。数值计算结果表明:（1）在高能情况下,由于胶子密度高,碎裂过程和直接过程一样重要;（2）在LHC能区质子-质子碰撞和铅-铅碰撞中光子诱导过程和碎裂过程都起非常重要的作用,因此不能忽略光诱导的贡献。最后,基于CGC模型,我们计算了矢量介子的光子诱导产生截面。在CGC模型下,矢量介子产生过程可看作是光子涨落成正反夸克对（偶极子）,然后该偶极子与另一个核（核子）通过交换胶子发生相互作用,最终正反夸克对结合成矢量介子。为了准确描述矢量介子产生过程,我们在原有CGC矢量介子产生模型中引进了一个矢量介子质量依赖的偏度修正因子,该因子有效的弥补了产生截面对矢量介子种类的依赖关系。利用此偏度修正因子,我们计算了LHC能区的矢量介子产生,计算结果显示我们改进了的模型能很好的描述极端边缘高能质子-质子碰撞的J/ψ和ψ（2S）实验数据,也表明质量修正的偏度因子在领头阶矢量产生过程中起重要的作用。此外,为了提高模型的精度,我们还推广了领头阶CGC矢量介子产生模型到次领头水平。我们首先通过数值方法求解rcBK方程,获取色偶极子截面的数值表示,然后把该截面引入到CGC矢量介子产生模型中,以提高模型的精度。理论模型与实验数据对比发现,由次领头阶模型计算获得的χ2/d.o.f小于领头阶模型的情况,由此表明次领头阶效应在描述矢量介子产生中具有不可忽略的作用。
陈映雪,秦吉红,梁颖[2]（2014）在《二维荷电费密气体磁学性质的研究》文中研究指明研究外磁场中二维荷电费密气体的磁学性质,引入Lande因子g度量顺磁效应的强度.结果表明随着g的增大,系统发生由抗磁性向顺磁性的转变,并讨论了发生抗磁与顺磁转变时Lande因子的临界值gc对温度的依赖行为.得到的关于二维荷电费密气体的磁学性质与三维荷电费密气体的相应结果相似.
陈晓艳[3]（2013）在《构造偏微分方程守恒律的两种方法》文中研究表明数学中的守恒律源于物理学中的守恒概念的推广,对于偏微分方程各方面性质的分析起着重要的作用,出现了很多构造守恒律的方法.在实际问题中抽象出来的一种数学模型,可由含有小参数的扰动微分方程来表示,对此类方程的研究尤为重要.对于含有标准Lagrange函数的偏微分方程,利用Noether定理构造方程的守恒律是非常方便快捷的.后来A.H.Kara提出了部分Noether法,较Noether法应用范围更广,只需要方程存在部分Lagrange函数即可,并且将此方法推广到扰动偏微分方程的近似守恒律研究中,得到了很多较好的结论.本文用两种方法研究了两类偏微分方程的守恒律,首先利用部分Noether法构造了两个扰动微分方程的近似守恒律；然后通过Noether法构造了两个非扰动微分方程的守恒律.本文的内容主要分为以下五部分：第一章,主要论述了守恒律的概念和重要性,以及目前国内外对构造守恒律方法研究的进展.第二章,详细的介绍了论文所需要的基本理论知识.第三章,通过部分Noether法成功的获得了具体的扰动Burgers方程uxx-uux-ut=εux和一类扰动Burgers方程uxx-uux-ut=εg（x,t）ux的近似守恒律.第四章,利用部分Noether法研究了六阶扰动Boussinesq方程utt=uxx+（u2）xx+uxxxx+ε2uxxxxxx的近似守恒律.第五章,利用Noether法获得了KP方程（ut+uxxx-6uux）x+3uyy=0和Zhiber-Shabat方程uxt+peu+ge-u+re-2u=0的守恒律.
陈晓艳,吉飞宇,鱼翔[4]（2012）在《推广的（G′/G）展开法与Zhiber-Shabat方程的精确解》文中研究表明利用推广的（G′/G）展开法,研究了Zhiber-Shabat方程的行波解,获得了其各种孤子解和周期波解,并且给出了由它得来的着名方程Liouville方程的精确解,丰富了解的范围.
朱栋培,陈银华[5]（1991）在《旋转电场中带电费密子的几何相因子》文中认为本文讨论了相对论带电费密子（自旋1/2）在均匀旋转电场中的运动,求得了相应的Dirac方程的精确解,还讨论了环境周期变化后的相因子。在缓变场和高能极限下得到一个纯几何的不可积相因子—Berry相因子。这个相因子可以通过实验进行检验。
王仁川,朱栋培,黄卓然,柯治民[6]（1991）在《相对论带电费密子Liouville方程》文中研究表明作为密度矩阵一种形式的Wigner函数是量子相空间里的分布。用它描述相对论费密子时,它的通常表达形式为4×4矩阵函数。本文得到相对论带电费密子的2×2矩阵形式的Wigner函数以及它所满足的Liouville方程。这一方程与量子电动力学里带电费密子满足的Dirac方程完全等价。在描述中能核碰撞的Walecka模型里,当只有矢量介子（或标量介于取平均场近似）时,核子满足一定形式的Dirac方程。本文的方程也与之等价。还证明了（2×2）Wigner函数与相对论费密子的波函数在描述量子体系上起着同样的作用。量子体系的可观察量的全部知识都可以通过这里的Wigner函数得到。
二、相对论带电费密子Liouville方程（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、相对论带电费密子Liouville方程（论文提纲范文）
（1）高能重离子碰撞中强子的光子诱导产生（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 第二章 QGP及光子诱导作用 |
| §2.1 QGP |
| §2.1.1 袋模型 |
| §2.1.2 QGP探针 |
| §2.2 QGP体形成初始条件 |
| §2.2.1 微扰QCD模型 |
| §2.2.2 CGC模型 |
| §2.3 光子诱导反应及光子谱 |
| §2.4 pQCD模型和CGC模型对质子结构函数的计算 |
| §2.4.1 部分子模型下质子结构函数 |
| §2.4.2 CGC模型下质子结构函数 |
| 第三章 微扰QCD下强子的光子诱导产生 |
| §3.1 高能质子碰撞中K_s~0和Λ的产生 |
| §3.1.1 领头阶K_s~0和Λ的碎裂产生截面 |
| §3.1.2 半硬过程K_s~0和Λ碎裂产生截面 |
| §3.1.3 深度非弹性过程K_s~0和Λ碎裂产生截面 |
| §3.1.4 数值结果及分析 |
| §3.2 高能重离子碰撞中的K和π产生 |
| §3.2.1 K和π碎裂产生形式 |
| §3.2.2 数值结果及分析 |
| 第四章 NRQCD下重夸克偶素的光子诱导产生 |
| §4.1 NRQCD因子化方案 |
| §4.2 大横动量重夸克偶素的光子诱导产生 |
| §4.3 数值结果与分析 |
| 第五章 CGC下矢量介子的光子诱导产生 |
| §5.1 偶极子模型 |
| §5.2 b-CGC模型下的粲夸克偶数产生 |
| §5.2.1 HERA能区粲夸克偶数产生 |
| §5.2.2 LHC能区粲夸克偶数产生 |
| §5.2.3 数值结果与分析 |
| §5.3 CGC框架中跑动耦合常数贡献下的粲夸克偶数产生 |
| §5.3.1 含跑动耦合常数的BK方程 |
| §5.3.2 rcBK模型下的矢量介子产生 |
| §5.3.3 数值结果与分析 |
| 第六章 总结与展望 |
| 附录A 偶极子向前散射振幅的IIM饱和模型 |
| 附录B 符号与约定 |
| 参考文献 |
| 研究生期间发表的论文 |
| 致谢 |
（2）二维荷电费密气体磁学性质的研究（论文提纲范文）
| 1 理论推导 |
| 2 计算结果及讨论 |
| 3 结论 |
（3）构造偏微分方程守恒律的两种方法（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| Abstract |
| 第一章 绪论 |
| §1.1 问题的研究背景及研究意义 |
| §1.2 本文的主要内容安排 |
| 第二章 基本理论 |
| §2.1 基本定义及定理 |
| §2.2 构造偏微分方程守恒律的两种方法 |
| §2.2.1 Noether法 |
| §2.2.2 部分Noether法 |
| 第三章 扰动Burgers方程的近似守恒律 |
| §3.1 具体的扰动Burgers方程的近似守恒律 |
| §3.2 一类扰动Burgers方程的近似守恒律 |
| 第四章 六阶扰动Boussinesq方程的近似守恒律 |
| 第五章 KP方程和Zhiber-Shabat方程的守恒律 |
| §5.1 KP方程的守恒律 |
| §5.2 Zhiber-Shabat方程的守恒律 |
| 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 攻读硕士学位期间取得的科研成果 |
| 致谢 |
四、相对论带电费密子Liouville方程（论文参考文献）
- [1]高能重离子碰撞中强子的光子诱导产生[D]. 蔡燕兵. 云南大学, 2018(01)
- [2]二维荷电费密气体磁学性质的研究[J]. 陈映雪,秦吉红,梁颖. 北京师范大学学报(自然科学版), 2014(01)
- [3]构造偏微分方程守恒律的两种方法[D]. 陈晓艳. 西北大学, 2013(S1)
- [4]推广的（G′/G）展开法与Zhiber-Shabat方程的精确解[J]. 陈晓艳,吉飞宇,鱼翔. 纯粹数学与应用数学, 2012(04)
- [5]旋转电场中带电费密子的几何相因子[J]. 朱栋培,陈银华. 中国科学技术大学学报, 1991(03)
- [6]相对论带电费密子Liouville方程[J]. 王仁川,朱栋培,黄卓然,柯治民. 物理学报, 1991(01)